|
Mavzu: Elektr zanjirida quvvatlar balansi Reja
|
bet | 1/7 | Sana | 14.03.2023 | Hajmi | 119 Kb. | | #45442 |
Bog'liq Elektr zanjirida quvvatlar balansi 1673097423769 1673097405537 Использование медиа 2023 01 07 15 53, валеология китоб, Xorazmmamunakademiyasivauningdunyoilmfanitaraqiyotidagao`rni, Жаслыкта алынган билим, таска ойылган нагыс, Anvar Obitjon asarlarini tahlil qilish, Ingliz tili topshiriq, Oqitish jarayonlari bosqichlari, Mavzu Paxta tozalash korxonalami ishlab chiqarish quvvati Paxta tozalash korxonasini texnologik jarayoni, Mavzu G‘o‘za va uning turlari Paxta tolasining olinishi, rivozhlanish-biologijasi-2018-j, Agrobank ning masofaviy xizmatlari Agrobank online xizmatlari, if na matlab , буклеттт (2), Malumot
Mavzu: Elektr zanjirida quvvatlar balansi
Reja:
1. Zanjir qismidagi kuchlanish.
2. Elektr zanjirida quvvatlar balansi
3. O’zgarmas tok zanjiri uchun Kirxgof qonunlari.
Elektr zanjiri qismidagi kuchlanish deganda shu qism qismalari orasidagi potensiallar farqi tushuniladi. 2.1a-rasmda EYUK bo’lmagan R qarshilikli zanjir tasvirlangan. Bu zanjirning oxirgi nuqtalari a va b harflari bilan belgilangan. Zanjirda I tok a nuqtadan b nuqtaga qarab oqmoqda. EYUK ega bo’lmagan zanjirda tok potensiali yuqori nuqtadan potensiali past nuqtaga qarab oqadi. Bundan a nuqta potensiali b nuqta potensialidan tok I ni qarshilik R ga kupaytirganga qadar katta qiymatga ega
φa=φb+IR
Mos holda a va b nuqtalar orasidagi kuchlanish
Uab=φa-φb
Bundan
Uab= IR.
Elektrotexnikada qarshilik chekkalaridagi potensiallar farqini qarshilikdagi kuchlanish yoki kuchlanishlar tushuvi deb atash qabul qilingan.
Kuchlanishlar tushuvining shartli musbat yunalishi shu qarshilikdan oqayotgan tokning shartli musbat yunalishi bilan mos tushadi.
Endi qarshilik va EYUKga ega zanjir qismini qaraymiz. 2.1, b va c –rasmlarda I tok oqayotgan zanjir qismlari tasvirlangan. a va c nuqtalar orasidagi potensiallar farqini aniqlaymiz.
Uac=φa-φc (2.1)
a no’qta potensialini c potensiali orqali ifodalaymiz. c nuqtadan b nuqtaga kuchishda EYUK E ga qarama-qarshi tomonga boramiz (2.1b-rasm). Shu sababli b nuqta potensiali c nuqta potensialiga qaraganda EYUK E ga kichik bo’ladi. φb=φc-E.
Endi c nuqtadan b nuqtaga kuchishda EYUK E ga yunalishi tomonga boramiz (2.1c-rasm). Shu sababli b nuqta potensiali c nuqta potensialiga qaraganda EYUK E ga katta bo’ladi.
φb=φc+E.
2.1–rasm
Om qonuni
Yuqorida aytilganidek, EYUKga ega bo’lmagan zanjirda tok yuqori potensialli nuqtadan past potensialli nuqtaga qarab oqadi. Shu sababli 2.1 b va c rasmlarning har ikkalasida ham a nuqta potensiali b nuqta potensialidan R qarshilikka tushgan potensial qiymati qadar katta.
φa=φb+IR
Shunday qilib, 2.1 b-rasm uchun φa= φc -E+IR, yoki
Uac= φa – φc =IR-E (2.2)
va 2.1 c-rasm uchun
φa= φc +E+IR,
yoki Uac= φa – φc =IR+E. (2.3)
Kuchlanishning shartli musbat yunalishi sxemalarda strelka bilan ko’rsatiladi. Kuchlanish uchun Uac =-Uca ifoda urinli bo’ladi.
Nemis fizigi G.Om o’tkazgichlarni har xil kuchlanishlardagi toklarini ulchab, ularning qarshiliklari berilayotgan kuchlanishga bog’liq bo’lmasdan, o’zgarmas kattalik ekanligi tug’risida xulosaga keldi.
a) b)
2.2–rasm.
|
| |