O'tkazgichlar qarshiligining harorat koeffitsientini aniqlash




Download 0.67 Mb.
bet3/8
Sana24.11.2022
Hajmi0.67 Mb.
#31632
1   2   3   4   5   6   7   8
Bog'liq
2 amaliy ish
algoritmlarni loyihalash mustaqil ish 031 19 Ubaydullaev Ismoiljon, Mustaqil ish, 2 5309934008677699179, komp tarmoqlari, 9-sinf test, 8-mart, 8-2, Pochta va logistika injeneriyasida ilg\'or texnologiyalar SILABUS.docx, mehmonhona menejment[1], ахборот технологиялари, AMALIY DARS TAHLILI 1, Ðàáîòà ñ õóäîæåñòâåííûì òåêñòîì íà çàíÿòèÿõ ïî íåìåöêîìó ÿçûêó, RAQAMLI MULTIMEDIYA AXBOROTLARINI QAYTA ISHLASH OQUV AMALIYOTI, Doc2
Характеристики

Частота f, Гц

Диэлектрическая жидкость

1.



50

Совол
(хлорированного дифенила)

2.

400

3.

1000

4.



10000

Трихлордифенил

5.

3000

6.

1000

7.

300

8.

100

9.

60

10.

3 × 106

11.

1 × 106

12.

0,3 × 106

13.

0,1 × 106

14.

30 × 103

15.



3 × 106

Пентахлордифенил

16.

1 × 106

17.

0,3 × 106

18.

0,1 × 106

19.

30 × 103

20.

10 × 103

21.

3 × 103

22.

1 × 103

23.

300

24.

100

25.

60

26.



200

Полифенилсилоксан

27.

1000

28.

50 × 103

29.

1 × 106

30.



100

Диэлектрическая проницаемость жидких диэлектриков



31.

1000

32.

1 × 104

33.

1 × 105

34.

1 × 107

35.

1 × 108

36.



Зависимость диэлектрической проницаемости растворов
ВаTiO3 – SrTiO3 от температуры. Числовые метки над кривыми указывают содержание SrTiO3 в %.



37.

38.

39.

40.

41.

42.

43.

44.


Практическая работа №4
Тема: «Изучение диэлектрических свойств газообразных диэлектриков»
В нормальных условиях, для которых принято атмосферное давление в 760 мм рт. ст., температура 293º К (20º С) и содержание влаги 11 г/м3 , воздух, являющийся смесью электрически нейтральных газов, представляет собой диэлектрик с объемным сопротивлением, равным бесконечности.
Ток сквозной проводимости через такой диэлектрик практически невозможен. Идеальным диэлектриком мог бы оказаться абсолютный вакуум, однако даже при технически достижимом разрежении в 10-6 мм рт. ст. сохраняются еще достаточно большое количество газовых молекул и условия для образования заряженных частиц [4].
При воздействии на газовый промежуток электрического поля с достаточной напряженностью газ теряет свои изолирующие свойства и становится проводящим в узком канале или в определенной зоне.
Процесс кратковременной потери газом диэлектрических свойств под действием приложенного к газовому промежутку напряжения называется электрическим пробоем газа.
Величина средней напряженности электрического поля, при которой возникает пробой, называется пробивной напряженностью Eпр . Пробой газовой среды объясняется рядом процессов, из которых основными являются процессы ударной ионизации, поверхностной ионизации, термоионизации и фотоионизации.
При процессе ударной ионизации в объеме газа происходит образование заряженных частиц за счет кинетической энергии соударяющихся электронов и нейтральных частиц. Протекание процесса ударной ионизации зависит от длины свободного пробега λ заряженной частицы, которая определяет число столкновений частиц 1/λ на единицу длины газового промежутка, что в свою очередь зависит от плотности газовых частиц в объеме, т.е. от давления газа р и величины А, характеризующей размеры сталкивающихся частиц.
Математически эту зависимость можно выразить формулой

Не каждое столкновение приведет к отрыву электрона с внешней орбиты нейтральной газовой частицы. Доля успешных столкновений зависит от постоянно действующей величины напряженности электрического поля и ионизационных свойств самого газа.
Ток в газовом промежутке в процессе ударной ионизации определяется формулой

где I0 = ng – ток, вызванный действием внешнего ионизатора.
По Тоундсену, который первый предложил количественную теорию разряда в газах, процесс ударной ионизации характеризуется величиной коэффициента ударной ионизации

где Uи – потенциал ионизации газа.
Коэффициентом ударной ионизации называется величина, определяющая число успешных соударений (приводящих к расщеплению газовой молекулы на электрон и положительный ион), на 1 см пути движения электрона вдоль поля. При напряженностях электрических полей, близких к пробивным, и давлении, близком к нормальному, величина α для воздуха составляет 10÷15 см-1.
При процессе поверхностной ионизации за счет кинетической энергии положительных ионов газа, бомбардирующих поверхность катода, происходит отрыв электронов. Эти электроны насыщают газовый промежуток и активно участвуют в процессе объемной ионизации.
Число электронов, освобожденных при бомбардировке одним положительным ионом с поверхности катода, принято называть коэффициентом поверхностной ионизации γ.
Величина коэффициента поверхностной ионизации зависит от рода газа, в котором формируется пробой, и от материала катода с учетом состояния его поверхности. Особую роль поверхностная ионизация играет при разрядах в сильно разреженной среде и в вакууме. При низких давлениях воздуха для катода, выполненного из железа γ = (0,02÷0,04), т.е. на каждые 100 соударений освобождаются с поверхности катода только 2–4 электрона.
При процессах термоионизации и фотоионизации образование заряженных частиц происходит за счет местного разогрева поверхности электродов или отдельных участков газовой среды, а также за счет квантов электромагнитной энергии, излучаемых в объеме газа при переходе возбужденных атомов в нормальное состояние.
Таким образом, пробой газа и любая другая форма газового разряда связана с движением в электрическом поле имеющихся и вновь образующихся электрических зарядов (электронов и ионов обоих знаков). Давление газа, температура, влажность и форма электродов, среди которых формируется пробой, определяют не только физические формы разряда, но и величины электрических характеристик пробивной и начальной напряженностей.
Для описания лавинного процесса необходимо определить число электронов в лавине. Предположим, что когда за счёт внешнего ионизатора вырывается n0 электронов (например n0 = 1). На расстоянии х от катода число электронов возросло до n. Увеличение числа электронов dn на пути dx будет равно:
dn = n ∙ α ∙ dx, или
Интегрируя по n от 1 до n и по x от 0 до x, получим:

В однородном поле, где коэффициент ударной ионизации α = const, т.к. напряженность в любой точке промежутка одинакова, будем иметь:
ln n = α ∙dx или n = eαx
Выражение дает значение электронов в лавине без учёта их прилипания к нейтральным атомам и молекулам. Это явление характеризуется коэффициентом прилипания η. Коэффициент прилипания зависит от рода газа (электроотрицательный или электроположительный). Тогда число электронов в лавине с учётом прилипания будет равно:
n = e(αη)∙x.
если n0 больше 1, тогда уравнение будет иметь вид
n = n0 ∙ e(αη)∙x.
Число электронов в лавине n > 107.
Если электрическое поле однородное и напряженность его всюду одинакова, то коэффициент свойства α не зависит от координаты х, поэтому получаем где αэф – эффективный коэффициент ионизации; х – путь, пройденный лавиной.
Коэффициент αэф представляет собой разность между коэффициентом ударной ионизации α и коэффициентом прилипания электронов η, равным числу актов захвата на пути в 1 см, т.е. αэф = α – η.
Величина αэф для воздуха рассчитывается по эмпирической формуле

где δ – относительная плотность воздуха, Е – напряженность электрического поля, кВ/см.
относительная плотность воздуха рассчитывается:

где P0 и T0 – давление и температура при нормальных атмосферных условиях: P0 = 101,3 кПа = 760 мм рт.ст., T0 = (273+20) = 293 К, P и T – давление и температура воздуха в расчетных условиях.


Задача. Рассчитать число электронов в лавине, развивающейся в воздухе при различных атмосферных условиях под действием однородного электрического поля с напряженностью E, после прохождения лавинного пути х.



Пример: Вариант №0
Дано:
t = 21 ̊ C
р = 770 мм рт.ст.
Е = 32 кВ/см
х = 1см




Download 0.67 Mb.
1   2   3   4   5   6   7   8




Download 0.67 Mb.

Bosh sahifa
Aloqalar

    Bosh sahifa



O'tkazgichlar qarshiligining harorat koeffitsientini aniqlash

Download 0.67 Mb.