|
O'tkazgichlar qarshiligining harorat koeffitsientini aniqlash
|
bet | 3/8 | Sana | 24.11.2022 | Hajmi | 0.67 Mb. | | #31632 |
Bog'liq 2 amaliy ish algoritmlarni loyihalash mustaqil ish 031 19 Ubaydullaev Ismoiljon, Mustaqil ish, 2 5309934008677699179, komp tarmoqlari, 9-sinf test, 8-mart, 8-2, Pochta va logistika injeneriyasida ilg\'or texnologiyalar SILABUS.docx, mehmonhona menejment[1], ахборот технологиялари, AMALIY DARS TAHLILI 1, Ðàáîòà ñ õóäîæåñòâåííûì òåêñòîì íà çàíÿòèÿõ ïî íåìåöêîìó ÿçûêó, RAQAMLI MULTIMEDIYA AXBOROTLARINI QAYTA ISHLASH OQUV AMALIYOTI, Doc2Характеристики
|
Частота f, Гц
|
Диэлектрическая жидкость
|
1.
|
|
50
|
Совол
(хлорированного дифенила)
|
2.
|
400
|
3.
|
1000
|
4.
|
|
10000
|
Трихлордифенил
|
5.
|
3000
|
6.
|
1000
|
7.
|
300
|
8.
|
100
|
9.
|
60
|
10.
|
3 × 106
|
11.
|
1 × 106
|
12.
|
0,3 × 106
|
13.
|
0,1 × 106
|
14.
|
30 × 103
|
15.
|
|
3 × 106
|
Пентахлордифенил
|
16.
|
1 × 106
|
17.
|
0,3 × 106
|
18.
|
0,1 × 106
|
19.
|
30 × 103
|
20.
|
10 × 103
|
21.
|
3 × 103
|
22.
|
1 × 103
|
23.
|
300
|
24.
|
100
|
25.
|
60
|
26.
|
|
200
|
Полифенилсилоксан
|
27.
|
1000
|
28.
|
50 × 103
|
29.
|
1 × 106
|
30.
|
|
100
|
Диэлектрическая проницаемость жидких диэлектриков
|
31.
|
1000
|
32.
|
1 × 104
|
33.
|
1 × 105
|
34.
|
1 × 107
|
35.
|
1 × 108
|
36.
|
|
Зависимость диэлектрической проницаемости растворов
ВаTiO3 – SrTiO3 от температуры. Числовые метки над кривыми указывают содержание SrTiO3 в %.
|
37.
|
38.
|
39.
|
40.
|
41.
|
42.
|
43.
|
44.
|
Практическая работа №4
Тема: «Изучение диэлектрических свойств газообразных диэлектриков»
В нормальных условиях, для которых принято атмосферное давление в 760 мм рт. ст., температура 293º К (20º С) и содержание влаги 11 г/м3 , воздух, являющийся смесью электрически нейтральных газов, представляет собой диэлектрик с объемным сопротивлением, равным бесконечности.
Ток сквозной проводимости через такой диэлектрик практически невозможен. Идеальным диэлектриком мог бы оказаться абсолютный вакуум, однако даже при технически достижимом разрежении в 10-6 мм рт. ст. сохраняются еще достаточно большое количество газовых молекул и условия для образования заряженных частиц [4].
При воздействии на газовый промежуток электрического поля с достаточной напряженностью газ теряет свои изолирующие свойства и становится проводящим в узком канале или в определенной зоне.
Процесс кратковременной потери газом диэлектрических свойств под действием приложенного к газовому промежутку напряжения называется электрическим пробоем газа.
Величина средней напряженности электрического поля, при которой возникает пробой, называется пробивной напряженностью Eпр . Пробой газовой среды объясняется рядом процессов, из которых основными являются процессы ударной ионизации, поверхностной ионизации, термоионизации и фотоионизации.
При процессе ударной ионизации в объеме газа происходит образование заряженных частиц за счет кинетической энергии соударяющихся электронов и нейтральных частиц. Протекание процесса ударной ионизации зависит от длины свободного пробега λ заряженной частицы, которая определяет число столкновений частиц 1/λ на единицу длины газового промежутка, что в свою очередь зависит от плотности газовых частиц в объеме, т.е. от давления газа р и величины А, характеризующей размеры сталкивающихся частиц.
Математически эту зависимость можно выразить формулой
Не каждое столкновение приведет к отрыву электрона с внешней орбиты нейтральной газовой частицы. Доля успешных столкновений зависит от постоянно действующей величины напряженности электрического поля и ионизационных свойств самого газа.
Ток в газовом промежутке в процессе ударной ионизации определяется формулой
где I0 = ng – ток, вызванный действием внешнего ионизатора.
По Тоундсену, который первый предложил количественную теорию разряда в газах, процесс ударной ионизации характеризуется величиной коэффициента ударной ионизации
где Uи – потенциал ионизации газа.
Коэффициентом ударной ионизации называется величина, определяющая число успешных соударений (приводящих к расщеплению газовой молекулы на электрон и положительный ион), на 1 см пути движения электрона вдоль поля. При напряженностях электрических полей, близких к пробивным, и давлении, близком к нормальному, величина α для воздуха составляет 10÷15 см-1.
При процессе поверхностной ионизации за счет кинетической энергии положительных ионов газа, бомбардирующих поверхность катода, происходит отрыв электронов. Эти электроны насыщают газовый промежуток и активно участвуют в процессе объемной ионизации.
Число электронов, освобожденных при бомбардировке одним положительным ионом с поверхности катода, принято называть коэффициентом поверхностной ионизации γ.
Величина коэффициента поверхностной ионизации зависит от рода газа, в котором формируется пробой, и от материала катода с учетом состояния его поверхности. Особую роль поверхностная ионизация играет при разрядах в сильно разреженной среде и в вакууме. При низких давлениях воздуха для катода, выполненного из железа γ = (0,02÷0,04), т.е. на каждые 100 соударений освобождаются с поверхности катода только 2–4 электрона.
При процессах термоионизации и фотоионизации образование заряженных частиц происходит за счет местного разогрева поверхности электродов или отдельных участков газовой среды, а также за счет квантов электромагнитной энергии, излучаемых в объеме газа при переходе возбужденных атомов в нормальное состояние.
Таким образом, пробой газа и любая другая форма газового разряда связана с движением в электрическом поле имеющихся и вновь образующихся электрических зарядов (электронов и ионов обоих знаков). Давление газа, температура, влажность и форма электродов, среди которых формируется пробой, определяют не только физические формы разряда, но и величины электрических характеристик пробивной и начальной напряженностей.
Для описания лавинного процесса необходимо определить число электронов в лавине. Предположим, что когда за счёт внешнего ионизатора вырывается n0 электронов (например n0 = 1). На расстоянии х от катода число электронов возросло до n. Увеличение числа электронов dn на пути dx будет равно:
dn = n ∙ α ∙ dx, или
Интегрируя по n от 1 до n и по x от 0 до x, получим:
В однородном поле, где коэффициент ударной ионизации α = const, т.к. напряженность в любой точке промежутка одинакова, будем иметь:
ln n = α ∙dx или n = eα∙x
Выражение дает значение электронов в лавине без учёта их прилипания к нейтральным атомам и молекулам. Это явление характеризуется коэффициентом прилипания η. Коэффициент прилипания зависит от рода газа (электроотрицательный или электроположительный). Тогда число электронов в лавине с учётом прилипания будет равно:
n = e(α – η)∙x.
если n0 больше 1, тогда уравнение будет иметь вид
n = n0 ∙ e(α – η)∙x.
Число электронов в лавине n > 107.
Если электрическое поле однородное и напряженность его всюду одинакова, то коэффициент свойства α не зависит от координаты х, поэтому получаем где αэф – эффективный коэффициент ионизации; х – путь, пройденный лавиной.
Коэффициент αэф представляет собой разность между коэффициентом ударной ионизации α и коэффициентом прилипания электронов η, равным числу актов захвата на пути в 1 см, т.е. αэф = α – η.
Величина αэф для воздуха рассчитывается по эмпирической формуле
где δ – относительная плотность воздуха, Е – напряженность электрического поля, кВ/см.
относительная плотность воздуха рассчитывается:
где P0 и T0 – давление и температура при нормальных атмосферных условиях: P0 = 101,3 кПа = 760 мм рт.ст., T0 = (273+20) = 293 К, P и T – давление и температура воздуха в расчетных условиях.
Задача. Рассчитать число электронов в лавине, развивающейся в воздухе при различных атмосферных условиях под действием однородного электрического поля с напряженностью E, после прохождения лавинного пути х.
Пример: Вариант №0
Дано:
t = 21 ̊ C
р = 770 мм рт.ст.
Е = 32 кВ/см
х = 1см
|
|
|
|
| |