|
Maksvellning birinchi tenglamasi
|
| bet | 4/6 | | Sana | 12.05.2023 | | Hajmi | 0.52 Mb. | | #59064 |
Bog'liq EMM Presentation-WPS Office, Kuch-transformatorlari.Transformatorlar-va-uning-qismlari-tuzilishi-haqida-asosiy-malumotlar.-1, Mustaqil ishlarni bajarish va topshirish qoidalari (2), УМК ЭСЭС 2022 1-КУРС ЯНГИс, blog-seedify-fund-what-is-blockchain-gaming-and-why-is-it-so-popular-63f91764f1d, Lecture 5, ona tili rus tili, EMM, 5-labaratoriya , 6-sinf informatika uzb, 1-mashg\'ulot, UMK 2013 001, Hosila tatbiqlari, Proektiv tekislikda ikkinchi tartibli chiziqlarMaksvellning birinchi tenglamasi
O`zgarmas tokning magnit maydonini havo muhitidagi tajribaviy tadqiqoti shuni ko`rsatdiki, o`tkazgichni o`rab turuvchi L konturi bo`yicha V vektorining aylanishi bilan ularning doimiy I tokining algebraik yig`indisi o`rtasida quyidagi ko`rinishdagi aloqa mavjud
bu yerda μ0 - vakuumning magnit doimiysi bo`lib, SI birliklar tizimida μ0 =4 ·107 G/m , SGS birliklar tizimida esa 1 ga teng. Har qanday moddiy muhitda I o`tkazuvchanlik tokidan tashqari, integral konturni o`z ichiga olgan ichki molekulyar tartiblangan elementar toklar ham mavjud. 1.3 bo`limda ko`rsatilganidek, tashqi magnit maydon ta'sirida elementar toklar joylashishi xarakteri parametri bilan aniqlanadi. Shuning uchun (2.17) formulada bir jinsli izotrop muhit uchun μ0 ning o`rniga μa ni qo`yib quyidagini hosil qilamiz:
Shu tarzda o`zgarmas toklar va ular hosil qilayotgan magnit maydonlar orasidagi ko`rilayotgan matematik bog`lanishni ham B vektor, ham H vektor orqali ifodalash mumkin. (2.18) va (2.19) formulalarining taqqoslanishi shuni ko`rsatadiki, H orqali maydon hisoblashlari o`tkazishda muhitning magnit xususiyatlari hisobga olinmaydi. H ning kiritilishi moddadagi magnit maydonni ifodalanishini yengillashtiradi. Magnit maydonning kuchlanganligi har qanday muhitda (aynan o`sha nuqtada, aynan bir manbadan) bir xil qiymatga ega. (2.18) tenglama B vektor ham makroskopik toklar Io`tk ga, ham elementar (μa parametrlar bilan ifodalangan) toklarga asoslanganligini ko`rsatadi. H vektor orqali maydon hisoblashlarini o`tkazishda, ichki molekulyar toklar to`g`ridan-to`g`ri hisoblashlarda qatnashmaydi. Vektor H ni elektr siljish (induksiya) vektori D bilan o`xshashlik analogiyasiga asoslangan holda magnit siljish (induksiya) vektori, B ni esa magnit maydon kuchlanganligi vektori deb nomlash kerak edi. Ammo qo`yilgan terminalogiyani o`zgartirish mumkin emas. Maksvell o`zgaruvchan elektr va magnit maydonlarining bir - birini qo`zg`atish qobiliyatini aniqladi. Uyurmali elektr maydoni o`zgaruvchan magnit maydon orqali qo`zg`atilishi quyidagi ifodani ko`rsatadi
D vektorining ikkinchi nomlanishi - elektr siljish vektori deb ataladi. (2.20) formula to`liq tokning umumlashgan qonunini ifodalaydi va integral formadagi Maksvellning birinchi tenglamasi hisoblanadi. U shuni tasdiqladiki, elektromagnit maydondagi har qanday berk kontur bo`ylab H vektorinng aylanishi son jihatidan kontur ichidagi tekislikdan o`tuvchi o`tkazuvchanlik va siljish toklarining algebraik yig`indisiga teng. (1.3) va (1.5) tenglamalarni hisobga olgan holda(2.20) tenglamasini quyidagi ko`rinishda yozish mumkin.
Maksvell 1 - tenglamasining differensial ko`rinishi shuni tasdiqlaydiki, H vektor EMM ning istalgan nuqtasida shu nuqta orqali oqib o`tuvchi o`tkazuvchanlik va siljish toklarining algebraik yig`indisiga teng. Rotor vektor kattalik bo`lganligi uchun, tenglamaning o`ng va chap qismlaridagi bir nomli proeksiyalari bo`yicha tenglik saqlanadi. Agar ideal dielektrik muhitni vakuum yoki unga yaqin bo`lgan toza havoni ko`rib chiqsak (2.22) ga ζ =0 qo`llash lozim . U holda(2.22) tenglama quydagi ko`rinishga ega bo`ladi:
Bundan kelib chiqadiki, fazodagi berilgan nuqtada o`zgaruvchan elektr maydon mavjud bo`lsa (ya'ni D/ dt 0 ), u nuqta atrofida uyurmali magnit maydon hosil bo`ladi. Boshqacha qilib aytganda, magnit maydon faqatgina o`tkazuvchan toklar bilangina emas, balki o`zgaruvchan elektr maydoni bilan ham hosil qilinadi. O`zgaruvchan elektr va magnit maydonlar ajralmas bo`lib, yagona EMM ni hosil qiladi.
Elektr maydonning o`zgarish tezligi siljish tokining zichligini namoyon qiladi:
Real dielektriklardagi siljish toki asosan o`zgaruvchan elektr maydon ta'sirida bog`langan zaryadlarning tebranma harakati hisobiga hosil bo`ladi, ya'ni qutblangan tok hisoblanadi. Ammo u bog`langan zaryadlar bo`lmagan vakuumda ham mavjud. Buni tajriba yo`li bilan oson isbotlash mumkin, ya'ni o`zgaruvchan kuchlanish manbai zanjiriga ketma - ket vakuum (yoki havo) kondensatori ulanadi. Ampermetr o`zgarmas kuchlanish uchun zanjirda uzilishni hosil qiluvchi vakuum sohasidagi tok qiymatini ko`rsatadi.
|
| |
