di dt
dt =RVi+Lpoygalar
dt + n dt ,
shundan kelib chiqadiki, magnit yadroli haqiqiy bobinni o'rash burilishlarining qarshiligi bilan ketma-ket ulangan qarshilik elementi sifatida ko'rsatish mumkin. RV, induktiv element bilan
qochqin induktivligiLpoygalarva ideallashtirilgan deb atalmish
bobinlar.
Ideallashtirilgan lasanda o'rashning oqish indüktansı va faol qarshiligi yo'q. Ideallashtirilgan bobinning xususiyatlari faqat magnit konturning parametrlariga va magnitlanish rejimiga bog'liq va uning terminallari orasidagi kuchlanish emf bilan belgilanadi.
dPH
Agar magnit yadro keng histerezis pastadirli ferromagnit materialdan yasalgan bo'lsa, bu qo'shimcha ravishda magnit yadroda sezilarli energiya yo'qotishlariga olib keladi. Darhaqiqat, ichida
har qanday vaqtda quvvatni yo'qotishp=ui=n davriy oqim o'rtacha quvvat yo'qotishlari, ya'ni faol
dPHHl
dt n
=SlH
dB
dt . Uchun
davr uchun quvvatP=∫ui dt=Sl∫HDB1vaT
T0
proportsional
histerezis halqasining maydoni magnit zanjirning hajmiga ko'paytiriladi Sl.
Gisterezis tufayli faol yo'qotishlarning mavjudligi qarshilik bilan ketma-ket kiritish orqali hisobga olinishi mumkin. RVboshqa faol qarshilik RG.
Magnit yadroli ideallashtirilgan lasan magnit maydon kuchining past qiymatlarida tor histerezis pastadirli chiziqli element sifatida qaralishi mumkin. B( H)
yoki magnit zanjirning Weber-amp xarakteristikasi chiziqli ga yaqin
funktsiyalari. Ushbu holatdau= L, dQ iayerda L= mk0 mkSn2 l- induktivlik
| 