Microsoft Word II -an imp.+

R


ekv
j / C

^Uçıx.orta ⁼
S  U  R

 R

.
ekv

olduğundan

Y _y 



R

b k

R
k ekv
1

1

r
1  j _{ C}
( R _k  R _ekv )

olur. Sonuncu ifadədə modul və fazanı ayırsaq, yəni

_Ya 
¹ _{ e} j _{a .t .} ( )

səklində yazsaq, faza xarakteristikasının
F_a( )= arctg ¹

(2.14)

r

k
 C ( R

• 
  R
  

)
ekv

tənliyini və modula uyğun olan tezlik xarakteristikasının

1
_Ya 
(2.15)

tənliyini alırıq.
Aşağı tezliklərdə gücləndiricinin tezlik təhrifləri əmsalı M_a = 1 / Y_a ifadəsi ilə təyin edilir, yəni


_Ma = 1/Y_a= .
Yuxarı tezlik oblastında gücləndiricinin güclənmə əmsalına nəzərən tezlik xarakteristikasının tənliyi


^Yyux ^{= U}çıx.yux^{/ U}çıx.yux

R

R
1 _ 1
k
_ 1 _ 1
R1 R 2

Sonra qarşılıqlı uyğunluq prinsipinə əsasən cərəyan mənbəyini SU_bR gərginlik mənbəyinə çeviririk (şəkil 2.27,a). R və r_b.son. müqavimətlərini toplayaraq gərginlik mənbəyini daxili müqaviməti R + r_b.son olan cərəyan mənbəyinə çeviririk (şəkil 2.27,b). Paralel qoşulmuş R + r_b.son və r_eb.son müqavimətlərini R_cəm müqaviməti ilə əvəz edərək, yenidən cərəyan mənbəyi halından gərginlik mənbəyi halına qayıdırıq (şəkil 2.27,c). Bu halda gərginlik mənbəyi U_ekv

^Uekv
_ S U_b  R  R_ekv
R  r_b

ifadəsi ilə təyin edilir. Alınmış sxemə əsasən

^Uekv
( j
1
  C ⁾ U

_{U } eb.son. _ ekv _.
(2.16)

çıı
R_ekv  j _{ }
1
Ceb.son.
1  j  C
eb.son.
^{ R}ekv

yazmaq olar.

Şəkil 2.27. Gücləndiricinin yuxarı tezliklərdə ekvivalent sxeminin sadələşdirilməsi

və yaxud

Y_y 
1
1 j  С_tb.son
^{ R}ekv
(2.17)

_Yy 
¹ _{ e} j_{y.t .} ()
(2.18)

olur.
2.18 ifadəsindən tezlik xarakteristikasının tənliyi, tezlik təhrifləri əmsalı və faza xarakteristikasının tənliyi yuxarı tezlik oblastında aşağıdakı kimi yazıla bilər:
1
_Yy ( ) =




y .t .

Y
_My = ¹
- arctg ( C_eb.s R_ekv ),



y .t .

2. 
   Genişzolaqlı gücləndirici. Siqnalların geniş tezlik diapazonunda gücləndirilə bilməsi üçün elə dövrə nəzərdə tutmaq lazımdır ki, bu dövrə aşağı və yuxarı tezliklərdə aperiodik gücləndiricinin güclənmə əmsalını yüksəldə bilsin. Belə dövrə kimi aşağı və yuxarı korreksiya dövrələrindən istifadə edilə bilər. Bundan əlavə enlizolaqlı gücləndiricilərdə yüksəktezlikli tranzistorlardan istifadə edilir. Kollektor dövrəsindəki R_k müqavimətini azaltmaqla ekvivalent R_ekv müqavimətinin azalmasına və beləliklə də yuxarı tezliklərdə M_y tezlik təhrifləri əmsalının azalmasına nail olurlar. Lakin R_k müqavimətinin azalması kaskadın güclənmə əmsalını aşağı salır. Odur ki, tələb olunan güclənmə əmsalını əldə etmək üçün kaskadların sayını artırmaq lazım gəlir.
   

Aşağı tezliklərdə korreksiya dövrəsi R_süzC_süz dövrəsidir (şəkil 2.28). C_süz kondensatorunun tutumu elə seçilir ki, orta və yuxarı tezliklərdə

müqavimət
1/ C_süz  R_süz
olsun və kollektor cərəyanının dəyişən toplananı

emitter-kollektor keçidi – R_k – L_k – C_süz – torpaq – R_e – C_e –emitter dövrəsi ilə axa bilsin.