|
Əmsal yönəldib tədbirlər, səthdən istifadə əmsalı, faydalı əmsal
|
| bet | 7/26 | | Sana | 14.01.2024 | | Hajmi | 8,14 Mb. | | #137106 |
Bog'liq az rupor 3-converted (1) Təqdimat 1, diploma 2474a QMS, az Конспект ТЭС 2 сем, Diplom text, az Курсовая работа Аналоговые электронные устройства (вариант А1, В3) Əmsal yönəldib tədbirlər, səthdən istifadə əmsalı, faydalı əmsal tədbirlər, əmsal qazanc
Lens antenalarının maksimum səmərəliliyi tanınmış düsturla müəyyən edilir
Dm _ = (4π/λ 2 )S P ν AP , (1.52)
Harada S P – həndəsi kvadrat açılış linzalar,
ν AP – diyafram Alətlər.
Maksimum əmsal qazanc (KU) arxayın formuluna görə
Gm _ = D m η A = (4π/λ 2 )S P ν AP η A = (4π/λ 2 )S P ν res , (1.53)
Harada ν res – nəticəsidir alətlər, A
η A = η region η L η O η P η D η FI (1.54) – əldə edilən səmərəlilik, ehtiva edir :
η bölgəsi – Səmərəlilik şüalandırıcı;
η L – səmərəlilik, şərti itkilər V material linzalar;
η O – linzaların səthindən əksetmə itkiləri nəzərə alınmaqla səmərəlilik ;
η P – linzanın kənarlarından kənara uzaq şüalandırıcıdan enerjinin “köçürülməsi” ilə bağlı səmərəlilik (şəkil 1.3-də şüalanma naxışının qaralmış sahələri);
η D – uzaqdan qidalanma enerjisinin antenanın montaj elementlərinə difraksiya ilə yayılması hesabına səmərəlilik;
η FI – Effektivlik, şüalandırıcının faza mərkəzinin linzanın fokusunda quraşdırılmasının düzgünlüyünü və onun hazırlanmasının qeyri-dəqiqliyini nəzərə alaraq.
Dəyər η bölgəsi şüalandırıcının növü ilə müəyyən edilir. Ən sadə yemlər üçün (buynuz, vibrator) η bölgəsi = 0,8...0,95 [12].
Plitələr arasında yayılan dalğanın zəifləməsi nəticəsində yaranan metal lövhəli lensdə itkilər hesablana bilər. By məşhur zəifləmə α üçün dalğalar N 10 V düzbucaqlı cild
novode saat limitsiz artır ölçüsü b dalğa bələdçisi [on bir]:
α = R S λ 2 /2W 0 a 3 n , (1.55)
harada R S – metal plitələrin səth müqaviməti və ya qalınlığı ∆ (nüfuz dərinliyi) olan istənilən kvadrat səthin birbaşa cərəyanın müqaviməti, cərəyanın boşqabların kənarlarına paralel axdığı; W 0 = 120π Ohm – boş yerin dalğa empedansı. Sonra
η L = exp(–2αt) . (1,56)
Məna R S Bacarmaq tapmaq By düstur [13], Oh,
R S =
=
= 1.986·10 - 3 f , (1.57)
Harada f – tezlik, Hz; σ – spesifik keçiricilik, Sim/m (santimetr. masa S.1.3) və ya Şek. 1.15 [12].
üçün rayonlaşdırılıb linzalar V düstur (1,56) t = λ/(1 – n) .
Səmərəlilik η L metal-dielektrik linzalar Bacarmaq hesablamaq təxmini düstura görə
η L = exp(-knt tan δ) , (1.58)
Harada tg δ – tangens bucaq itkilər V dielektrik, tutmaq Metal
lik hissəciklər, k =
= 2π/λ – dalğa nömrəsi. Qalınlıq üçün zoni-
yavaş dalğalı linzaların t = λ/(n – 1) .
Bir qayda olaraq, lens materiallarında itkilər kiçikdir və həmişə əks itkilərdən azdır. Yansımalar həm şüalanmış, həm də yaranır kölgə səth-
düyü. 1.15
sta. Hissə əks olunub
enerji şüalandırıcı tərəfindən qəbul edilir və qismən qidalanma yoluna daxil olur və qismən yenidən buraxılır (bir neçə dəfə).
Lens antenalarında kölgə səthindən əks olunması ən böyük əhəmiyyət kəsb edir. İşıqlandırılmış səthdən əks olunan enerji böyük ölçüdə dağılır və onun yalnız kiçik bir hissəsi linzanın mərkəzi hissəsindən şüalandırıcıya daxil olur. Kölgə səthindən əks olunan enerji, gələn enerji ilə eyni yolda yayılır və buna görə də qida mənbəyində toplanır. Kölgə səthindən əks olunma zamanı itkilərin miqyası iki mühit arasındakı interfeysdə dalğanın normal düşməsi halı üçün əksetmə əmsalı G əsasında müəyyən edilə bilər [7]:
və buna görə də
G = | E neg /E aşağı | = | (n – 1)/(n + 1) | ,
η O = 1 – | G | 2 = 4n/(n + 12. _ _ (1,59)
Lens aperturasının kənarlarına "tökülməsi" səbəbindən enerji itkiləri olduqca əhəmiyyətli ola bilər. Radiatorun ölçülərini düzgün seçməklə bu itkiləri minimuma endirmək olar.
Həqiqətən, radiatorun ölçüsü nə qədər böyükdürsə, onun nümunəsi daha dar olacaq və daha az enerji lensin kənarlarından kənara çıxacaq. Ancaq eyni zamanda, diyaframın kənarlarında sahə amplitüdü də azalacaq, bunun nəticəsində naxışdakı yan lobların səviyyəsi azalacaq, linza nümunəsinin əsas lobu genişlənəcək və qazanc azalma. Birincisi, yemin ölçüsü artdıqca, enerjinin "köçürülməsi" nin azalması, obyektiv kənarlarına doğru sahə amplitudasının azalması səbəbindən nümunənin genişlənməsindən daha güclü təsir göstərir və qazanc artır. Şüalandırıcının ölçüsünün daha da artması ilə ikinci təsir daha aydın olur və lensin qazanma əmsalı azalır.
səmərəlilik, şərti bu təsir, müəyyən edilmişdir By düstur
P L OBL
0
0
2
F
OBL
günah d
, (1.60)
P P 2 F 2
günah d
OBL
0
OBL
Harada R Σ OBL – güc radiasiya şüalandırıcı;
R ΣL OBL – linzanın işıqlandırılmış səthinə düşən şüalandırıcının şüalanma gücü;
F OBL (φ) – (1.9) və ya (1.10) ifadəsi ilə müvafiq müstəvilərdə radar üçün təyin olunan qidalanmanın radiasiya sxemi.
Asılılıq qrafiki η P irradiator naxışının yarım enindən, hesablanmışdır üçün linzalar ilə n =
= 1.6 Və f/d P = 1 , verilmişdir haqqında düyü.
1.16 [14]. From rəsm görünür, əyrinin maksimuma malik olması və beləliklə, şüalanma modelinin optimal eninin olması. Bununla belə, əyrinin maksimumu olduqca düzdür və nümunənin eni kritik deyil.
İtkilər haqqında "köçürmə" Şek. 1.16
linzanın kənarlarından kənarda olan enerjilər də lens səthinin formasından asılıdır. Sürətləndirici ( n < 1 ) linzalar üçün linzaların kənarlarına doğru şüalanma sahəsinin amplitudasının azalması müəyyən dərəcədə amplitudun artması ilə kompensasiya edilir. haqqında onlar (santimetr. düyü. 1.13), Nə yaxşılaşdırır alətlər açıq U
yavaşlayan ( n > 1 ) linzalar, diyaframın kənarlarında sahə amplitudası mərkəzdən azdır (bax. Şəkil 1.13) və qidalanma sahəsindəki azalma bu qeyri-bərabərliyi artırır, yəni enerjinin hər iki növ linzalar üçün itkilər fərqlidir.
Lens diyaframı boyunca sahənin müəyyən bir amplituda paylanması üçün qidalanma sxemi n > 1 olan linzalar üçün daha geniş olmalıdır , bunun nəticəsində onlar üçün qidalanma enerjisi itkiləri n < 1 olan linzalara nisbətən daha çox olacaqdır .
Şüalandırıcı modelin eni ilə linza diyaframı boyunca amplituda paylanması arasındakı əlaqə bütün şüalandırıcılar üçün qorunur, lakin "saçılma" effekti yalnız uzaqdan işləyən şüalar üçün nəzərə alınmalıdır. Buynuzu linzaya birbaşa bağlayarkən, bu təsiri nəzərə almamaq olar.
Fərqli bərkitmə variantları üçün fərqli olan elektrodinamik problemin mürəkkəbliyi səbəbindən bərkidici elementlərə difraksiya enerjisinin yayılmasının nəticədə səmərəliliyə təsirini qiymətləndirmək çətindir. Yalnız nəzərə almaq lazımdır ki, əldə edilən effektivlik bu təsir nəticəsində həqiqətən daha aşağı olacaqdır. Aydındır ki, buynuz linzaya birbaşa qoşulduqda, belə səpilmə səbəbindən enerji itkisi olmayacaq ( η D = 1 ).
Lens profilinin hazırlanmasında qeyri-dəqiqlik, metal hissəciklərin quraşdırılması və şüalandırıcının faza mərkəzinin obyektivin fokusunda quraşdırılması sahənin obyektivin işıqlandırılmış və kölgə səthlərində əlavə səpilməsinə, APR-nin təhrif edilməsinə səbəb olur. onun diafraqması və beləliklə, səmərəliliyin azalması. Ancaq bütün lazımi dözümlülüklər yerinə yetirilərsə (aşağıda göründüyü kimi, heç də çətin deyil), bu təsir tamamilə əhəmiyyətsiz olacaqdır ( η FI ≈ 1 ).
|
| |
