|
Koordinasiya səthlər linzalar ilə şüalandırıcı və boş yer
|
| bet | 8/26 | | Sana | 14.01.2024 | | Hajmi | 8,14 Mb. | | #137106 |
Bog'liq az rupor 3-converted (1) Koordinasiya səthlər linzalar ilə şüalandırıcı və boş yer
Fiderdə əks olunan dalğanı aradan qaldırmağın təsirli yolu linzaları əks olunan dalğaların olduğu bucaq altında çevirməkdir. dalğalar diqqət arxada kənarda şüalandırıcı (şək. 1.17, A, b). IN rabitə ilə olanlar Nə künc düşür bərabərdir künc obyektiv φ' bucağı ilə fırlananda əks olunan dalğalar bir açı ilə fokuslanır. 2φ' . IN bu hal şüalandırıcı qəbul edir dalğa, əks olunub linzanın kölgə səthindən linza fırlanmadığı zaman olduğu kimi eyni şəkildə və vibrasiyalar linzanın oxuna 2φ' açı ilə kənardan şüalandırıcıya daxil olur. Buna görə də, linzanın meyl bucağı φ' antenna naxışının yarısı eninin təxminən yarısına bərabər seçilir ki, "sıfırlarda" bucaq 2φ' vurdu ilk sıfır onun DN. Belə ki beləliklə, φ' = θ o /2 [7].
Nəzərə almaq lazımdır ki, lensin optik oxa nisbətən fırlanması fokus müstəvisində bu oxa nisbətən qidalanmanın faza mərkəzinin yerdəyişməsi ilə eyni deyildir . Başqa bir vəziyyətdə, bu, anten naxışının fırlanmasına səbəb olur, obyektiv əyildikdə isə nümunə praktiki olaraq dönmür. Maksimum lens əyilmə bucağı φ΄ müəyyən edilmişdir məqbuldur sapmalar mərhələləri V açılış [10].
a b
g _
düyü. 1.17
İkinci yol aradan qaldırılması reaksiyalar linzalar haqqında şüalandırıcı -ə nisbətən lensin yarısının fokus oxu boyunca yerdəyişməsidir ikinci (santimetr. düyü. 1.17, V, G) haqqında məsafə λ/4 . At bunun kimi yerdəyişmə, lensin müxtəlif yarılarından əks olunan radio dalğaları boyunca bir yerdəyişmə var faza, təxminən bərabərdir π , Çünki fərq tərəqqi bunlar uzunluğu λ/4 olan yol seqmentinin iki dəfə keçməsi nəticəsində dalğalar təxminən λ/ 2- yə bərabərdir . Hər iki yarının fokuslarının bir-birindən yerdəyişməsi səbəbindən
bir-birinə nisbətən tam kompensasiya baş vermir, lakin antenanın diyaframında faza səhvləri məqbul həddə qalır.
λ/4 yerdəyişdirilmiş linzalar hazırlasanız daha yaxşı nəticələr əldə etmək olar (şək. 1.18, a, b).
düyü. 1.18
Bəzi hallarda, yemdən dərhal əvvəl yem yolunda bir ferrit klapan istifadə etmək mantiqidir. Yansıtılan enerji orada udulacaq, məlum olduğu kimi, səmərəliliyi azaldacaq, lakin yanal şüalanma artmadığı üçün səmərəliliyə faydalı təsir göstərəcəkdir.
Metal lövhəli linzaların səthlərindən əks olunmaların aradan qaldırılması metodu həm də əks olunan dalğanın əlavə elementlərdən əks olunan dalğa ilə kompensasiya edilməsindən ibarətdir, onun parametrləri kompensasiya şəraitindən seçilir: əks olunan iki dalğanın amplitüdlərinin bərabərliyi. faza sürüşməsi π -ə bərabərdir . Belə elementlər kimi şüalandırıcı və linzanın işıqlandırılmış səthi arasında yerləşən dielektrik ekranlar istifadə edilə bilər. Ekran enerjinin bir hissəsini radiator istiqamətində əks etdirir. Ekranın yerini və ölçüsünü seçməklə siz obyektivdən əks olunan şüaların sahəsini əhəmiyyətli dərəcədə kompensasiya edə bilərsiniz [8,10].
Dielektrik və metal-dielektrik linzaların kölgə səthindən əks olunan dalğanın aradan qaldırılması “aydınlaşdırma” üsulundan istifadə etməklə həyata keçirilə bilər. Bu üsul bir qatın istifadəsinə əsaslanır (Şəkil 1.19, a) və ya çoxqatlı (Şəkil 1.19, b) şüalanma fəzasına nisbətən azaldılmış n qırılma göstəriciləri olan dielektriklər . Bir qatlı dielektrik üçün sındırma əmsalı n C1 və qalınlığı d C1 düsturlarla müəyyən edilir
n C1 =
=
, d C1 = λ/4n C1 , (1.61)
A üçün iki qatlı – By düsturlar
n C2 = , d C2 = λ/4n C2 . (1,62)
n-ni azaltsanız , onu n 0 -a yaxınlaşdıra bilərsiniz boş yer.
Metal-dielektrik linzalar, süni dielektrik və boş məkanın dalğa empedansları uyğunlaşarsa (çox qatlı dielektriklərin istifadəsi ilə birlikdə) şüalanma sahəsi ilə uyğunlaşdırılır. Bunun üçün seçilmiş və hesablanmış ölçülərlə transsendental tənliyi (1.20) həll etmək lazımdır ℓ E , d və b . Həll müəyyən bir diapazonda dalğa uzunluğunu dəyişdirməklə həyata keçirilir. (1.20) tənliyinin sol və sağ tərəflərinin əyrilərinin ilk kəsişməsində lensdən əks olunmamalı olan d/λ (və buna görə də digər ölçülər) dəyərini alırıq.
Bəzi hallarda süni dielektrikdən uyğun təbəqə hazırlamaq rahatdır. Belə bir dielektrik lensin səthinə yarıqlar (yivlər) tətbiq etməklə əldə edilə bilər (şəkil 1.20, A, b), qazma Və və s. Ölçülər yuvalar (yaxınlıqda baltalar linzalar künclər ( φ < 10 o )) aşağıdakı hüdudlarda seçilir: perpendikulyar qütbləşmə üçün (bax. düyü. 1.20, A) ℓ = (0,1…0,35)λ , d = (0,15…0,6)λ , h ≈ 0,15λ ; üçün para-
lelny (santimetr. düyü. 1.20, b) – ℓ = (0,1…0,2)λ , d = (0,34…0,38)λ , h ≈ 0.15λ .
Bunlar data verilmişdir üçün ε = 2.6 [12].
İnkişaf etmiş Həmçinin yollar azalma əkslər ilə köməyi ilə
"jet barmaqlıqlar". Bunlar yollar əsaslanır haqqında yerləşdirmə V
linzanın ortasında λ/8 dərinlikdə perpendikulyar ensiz zolaqlardan hazırlanmış induktiv reaksiyaya malik ızgara və ya 3λ/8 dərinlikdə nazik disklərdən hazırlanmış tutumlu reaktivliyə malik ızgara (şək. 1.20, V). Reaktiv təbəqənin istehsalı texnologiyası sadədir: linzaların səthinə zolaqlar və ya disklərdən ibarət ızgara tətbiq edilir və onların üzərinə müvafiq ( λ/8 və ya 3λ/8 ) qalınlığın dielektrik təbəqəsi yapışdırılır. ε = 2,6 olan bir dielektrik üçün disklərin mərkəzləri (və ya zolaqların ortaları) arasındakı məsafə s ≈ 0,32λ , disklərin diametri d ≈ 0,17λ [9,10].
A
Şəkildə . 1.20
nəticələr O nəticələr aradan qaldırılması əkslər Bacarmaq et haqqında belə ki _ misal. Razılaşdırılmamış obyektiv var idi səviyyə yanal radiasiya -19,5 dB, əmsal duran dalğalar (SWR) V qidalandırıcı traktat 1.61 ilə qəbul edilir KU Gm _ ≈ +1 dB. At razılaşma ilə köməyi ilə "reaktiv barmaqlıqlar" -dan disklər müvafiq göstəricilər olduğu ortaya çıxdı bərabərdir
--34 dB, 1.02 və + 0,4 dB bənzərsiz obyektivlə müqayisədə və uyğunlaşdıqda ilə köməyi ilə yuvalar -otuz dB, 1.055, + 0.1 dB müvafiq olaraq . Lazımdır var V Demək istəyirəm ki, Nə üçün yuvalar ilə perpendikulyar qütbləşmə əmsal əkslər Həmişə daha çox, Necə ilə paralel [10].
|
| |
