|
qaçış dalğa haqqında məftillər spirallər. Dairəvi polarizasiya
|
| bet | 16/26 | | Sana | 14.01.2024 | | Hajmi | 8,14 Mb. | | #137106 |
Bog'liq az rupor 3-converted (1) Təqdimat 1, diploma 2474a QMS, az Конспект ТЭС 2 сем, Diplom text, az Курсовая работа Аналоговые электронные устройства (вариант А1, В3) qaçış dalğa haqqında məftillər spirallər. Dairəvi polarizasiya
L/λ ≈ 1 (eksenel şüalanma rejimi) şərti təmin edildikdə, bir neçə növbəli spiralın naqillərində demək olar ki, hərəkət edən dalğa qurulur.
Bu rejimdə, spiral tellərdə cərəyan paylama əyrisi dayanan dalğa ilə eyni formada təmsil oluna bilər, yəni. Şəkildə göstərildiyi kimi. 2.7, d) Əgər daimi dalğa ilə bu əyri növbənin müxtəlif nöqtələrində cərəyanların miqyası arasında sabit əlaqəni göstərirsə, onda hərəkət edən dalğa ilə bu əyri paylanmaya uyğun gəlir. cərəyanlar V bir növ ani vaxt. Digərləri Başqa sözlə, dayanan dalğa ilə sıfır və maksimum cərəyan nöqtələri, eləcə də digər səviyyələrin nöqtələri sabitdirsə, səyahət dalğası vəziyyətində bu nöqtələr döngə boyunca fazaya bərabər sürətlə hərəkət edir. tel boyunca dalğaların yayılma sürəti.
IN rabitə ilə hərəkət edir xal fərqli səviyyələri By spirallər elektromaqnitin bütün şəkli tarlalar, V həcm nömrə Və istiqamət elektrik Və maqnit vektorlar sahələr. Belə ki yol, V rejimi qaçış dalğalar, təsadüf
verilməsi ilə rejim eksenel radiasiya, V eksenel istiqamət → ni s → oz a -
bəli elektromaqnit sahə ilə fırlanan vektorlar E Və H , olanlar.
Z
X
düyü. 2.9
sahə dairəvi polarizasiya.
Yuxarıdakı təhlil sistemin vəziyyətinə uyğundur düz fırlanır ( α =
= 0 ). α ≠ 0 olan spiralda qeyd olunan nisbətlər müəyyən qədərdir daha mürəkkəbləşir. Saat-
Tipik olaraq radiasiya sahəsi ümumiyyətlə var yox dairəvi, A el-
Y liptik qütbləşmə, xüsusilə eksenel istiqamətdən başqa istiqamətlərdə, yəni. θ ≠ 0 -da (Şəkil 2.9).
Qütbləşmənin elliptikliyi sözdə vahidlik əmsalı ilə ölçülür (elliptik-
ness) E φ /E θ və ya ner a → ölçüdən kənar _ E θ /E φ , Harada E φ Və Eθ _ – proqnozlar elektrik
tric vektor E haqqında sferik koordinatları φ Və θ . Bəzən birgə
elliptiklik əmsalı qütbləşmə ellipsinin kiçik yarımoxunun b böyük a ( r = b/a ) ilə nisbəti və E φ /E θ nisbəti kimi müəyyən edilir. (və ya E θ /E φ ) qütbləşmə nisbəti adlanır [25]. Dairəvi polarizasiya üçün E φ /E θ = 1 . Eksenel şüalanma rejimində bu əlaqə eksenel istiqamətdə çox yaxşı təmin edilir. Digər istiqamətlərdə vəhdətdən fərqlənir.
Bir spiral üzərində hərəkət edən bir dalğa ilə, cərəyanın fazası növbə boyunca və növbədən növbəyə dəyişir. Müvafiq nöqtələrdə iki bitişik növbənin cərəyanının faza fərqi
∆ψ = (2π/λ)(c/V Ф1 )L . (2.10)
Bütün növbələrin müvafiq hissələrinin radiasiyasının fazada ox istiqamətində toplanması üçün şərt təmin edilməlidir.
∆ψ = 2π + (2π/λ)s = (2π/λ)(λ + s) . (2.11)
(2.10) və (2.11) tənliklərini bərabərləşdirərək, yavaşlama əmsalının qiymətini alırıq.
ξ = s/V F1 = (λ + s)/L . (2.12)
Tam sayda növbə və spiraldə hərəkət edən dalğa ilə şərt (2.12) eksenel istiqamətdə E φ / E θ = 1 uyğun gəlir.
[24]-də göstərildiyi kimi, səyahət dalğası antennasının maksimum səmərəliliyi xarici şüalanma elementlərinin yaratdığı sahələrin faza fərqi (spiral halında, xarici dönmələr) istiqamətində olduqda əldə edilir. maksimum DP təxminən π- dir (Hansen-Vudyard şərti). Bu o deməkdir ki, spiral antenanın maksimum istiqaməti bir döngənin uzunluğu boyunca faza sürüşməsi halında olacaqdır.
∆ψ = 2π + (2π/λ)s + π/N . (2.13)
(2.10) və (2.13) münasibətlərini bərabərləşdirərək, spiralın ox istiqamətində maksimum istiqamətini əldə etmək üçün aşağıdakı şərti əldə edirik:
ξ = s/V F1 = [s + λ + (λ/2N)]/L . (2.14)
Belə ki, dairəvi qütbləşmə sahəsini almaq zərurəti yaranarsa, onda gecikmə əmsalını hesablayarkən (2.12) ifadəsindən, maksimum istiqamətlilik əldə edildikdə (2.14) düsturundan istifadə edilir.
Çox sayda növbə üçün bərabərlik (2.14) ifadədən (2.12) az fərqlənir.
|
| |
