Diaqramlar diqqət spiral antenalar

F _   F _{1 } F _C .
(2.15)

F _1θ (θ) və F _1φ (θ) amilləri sahənin meridional və azimutal komponentləri üçün müvafiq olaraq bir növbənin sxemini təmsil edir. [10, 21, 26]-a əsasən, bu amillər aşağıdakılardır:
F _1θ (θ) = cosθ J ₀ (ka sinθ); (2.16)
F _1φ (θ) = νJ ₀ (ka sinθ) , (2.17)

Harada
ν = 1 + ka(1 – cosθ) tgα ; (2.18)
θ – künc, sayılır -dan baltalar spirallər (santimetr. düyü. 2.9).
Funksiya F _C (θ) edir çarpan sistemləri Və Bu var görünüşü
F _C (θ) = (2/πN) sin(πNν)/(ν ² – 1) . (2.19)
həyata keçirək öyrənmək ifadələri (2.15) V fərziyyə Nə

antenna işləyir V rejimi T ₁ ( ka = 0,8…1,3 ).
IN tənlik (2.16) amil cosθ saat 0 ^o ≤ θ ≤ 90 ^o dəyişikliklər -dan 0
əvvəl 1, olanlar. içəri kvadrant ifrat yox Bu var, A Buna görə də Ola bilər

və ya

0
^{2θ o}
= 115 ^o arccos (1 – ctgα /Nka) . (2,26)

təxmini məna eni əsas ləçək DN "Tərəfindən yarım _ güc" Bacarmaq tapmaq tərəfindən həllər transsendental tənliklər

0,5
(2/πN) sin(πNν _0,5 ) /(ν ²
– 1) = 0,707 , (2,27)

Harada ν _0,5 = 1 + ka(1 – cosθ _0.5 ) tgα .
Təxminən eni əsas ləçək DN spirallər ilə α =
= 12…16 ^o Və N > 3 Bacarmaq müəyyənləşdirmək By yarı empirik düsturlar
[10]:

- "Tərəfindən sıfırlar"

0
2 ^ ≃
115 
 115 
; (2,28)

- "Tərəfindən yarım güc"

2

≃

0.5
52 

 52 
. (2.29)

Bəzi müəlliflər (bax, məsələn, [26]) DP-ni hesablayarkən (2.15) tənliklərdə çarpan kimi aşağıdakı ifadələrdən istifadə etməyi təklif edirlər:
F _1θ (θ) = cosθ J ₀ (ka sinθ) ; (2.30)
F _1φ (θ) = J ₀ (ka sinθ) ; (2.31)
günah ^{NL}   günah cos ^

F   ¹
_{ }
^ , (2.32)

C ^{N günah L} ^{  günah cos }^
_{ } _
burada yavaşlama əmsalı ξ, texniki göstəricilərdən asılı olaraq, (2.12) və ya (2.14) düsturu ilə hesablanır.
Çünki çarpanları cosθ Və J ₀ (ka sinθ) hesab olunurdu Yuxarıda sistemin (2.32) çarpanının tədqiqi üzərində dayanaq.
Sıfır şüalanmanın istiqamətləri θ ₀ , əvvəlki vəziyyətdə olduğu kimi, (2.32) sayının sıfıra bərabər olması şərtindən müəyyən edilir.
Sonra
θ ₀ = arcos[(ξ – mλ / NL)/sin α] , m = 1, 2, 3,… (2.33)
İstiqamətlər maksimum radiasiya θm _{_} sayırıq -dan (2.32) sayının birə bərabər olması şərtləri. Sonra
θm _{_} = arcos{[ξ – λ(2m + 1) / 2NL]/sin α} , m = 1, 2, 3,… (2.34)
Birliyi payda (2.32), ifadəni (2.34) isə məxrəcdə əvəz etməklə yan lobların səviyyəsini tapırıq. Buradan
F _C (θ _m ) = 1 /Nsin[π(2N + 2 m + 1)/2N] . (2,35)
Bərabərliklərə görə ümumi naxışların yan loblarının səviyyəsi
(2.15) Və (2.32) müəyyənləşdirmək By düsturlar
F _θ (θ _m ) = cosθ _m J ₀ (ka sinθ _m ) / Nsin[π(2N + 2m + 1)/2N] , (2.36)
F _φ (θ _m ) = J ₀ (ka sinθ _m ) / Nsin[π(2N + 2m + 1)/2n] . (2.37)
Genişlik əsas ləçək DN V hər ikisi təyyarələr "Tərəfindən sıfırlar" m = 1 -də (2.33) uyğun olaraq hesablayırıq :

F _   F _{1 } F _C F _səh ,
Harada Fp ₍ θ) Və Fq ₍ θ) – çarpanları barmaqlıqlar V təyyarələr θ Və φ,
günah ^{ p d B} günah ^
(2.40)

1


_{Fp _}  
səh


 _


^ , (2.41)


günah _{ }^B günah _
 
günah ^{ q d G} günah ^

1


_{Fq _}  
q


 _


^ . (2.42)


günah _{ }^G günah _
 
(2.41) və (2.42) amillərinin davranışı eynidir, ona görə də onlardan birini öyrənmək kifayətdir, məsələn (2.41).
Birbaşa əvəzetmə V ifadə (2.41) θ = 0 ^o verir

olanlar.
günah ^{ p d B} günah ^

2 günah N  1 ^ _ ^

Fθ ₍ θ) = cosθ J ₀ (ka sinθ)
  _,

N ² 1 səh
 d 

_{günah  }^B günah _
 
cosθ və J ₀ (ka sinθ) funksiyaları eyni koordinat torunda qurulur . Düsturlarla (2.20) – (2.22) müəyyən etmək "sıfırlar" "maksima" Və F _C (θ) amilinin maksimumlarının dəyərlərini , onları eyni torda tərtib edin və hamar bir əyri ilə birləşdirin və (2.43) - (2.45) düsturlarına görə - "sıfırlar", "maksima" və F _p (θ) amilinin maksimumlarının dəyərləri eyni torda çəkilir və hamar əyri ilə birləşdirilir. Sonra bütün bu dörd nümunə bütün "sıfırlar", "maksima" və maksimumların dəyərləri (yan lob səviyyələri) nəzərə alınmaqla qrafik olaraq vurulur.