|
2. Rezistorlarning aralash aloqasi
|
| Sana | 12.04.2023 | | Hajmi | 93.5 Kb. | | #50569 |
Bog'liq 2. Rezistorlarning aralash aloqasi natural sonlarni miqdorini o\'chash, Untitled presentation, 6-ma\'ruza, nazariy elektrotexnika 200 talik test, odam anatomiyasi (a.ahmedov)
Rezistorlarning ketma-ket ulanishi
2. Rezistorlarning aralash aloqasi
3. Qarshiliklarning parallel ulanishi
Turli xil usullar bilan ulanish sizga kerakli qarshilik qiymatini va bitta ekvivalent qarshilikni olish imkonini beradi. Umuman olganda, rezistorlarni ulashning uchta usuli mavjud - ketma-ket, parallel va aralash. Rezistorlarning ketma-ket ulanishi ikki yoki undan ortiq elektron elementlardan foydalanishni o'z ichiga oladi. Oldingi elementning oxiri keyingisining boshiga ulanadi va hokazo. Ketma-ket ulanganda, barcha rezistorlarning qarshiligi va quvvat tarqalishi qo'shiladi. Ketma-ket zanjirda elektr toki bir xil kattalikda oqadi, shuning uchun elektronlar butun yo'l bo'ylab muqarrar ravishda qarshilik ko'rinishidagi barcha to'siqlarga duch kelishadi. Har bir to'siq bilan erkin zaryadlar soni kamayadi, bu esa elektr tokining kuchini pasayishiga olib keladi. Rezistorlar parallel ravishda ulanganda, erkin zaryadlarning harakatlanish yo'llari, ya'ni elektronlar, yo'lning bir qismidan boshqasiga ko'payadi. Shuning uchun rezistorlar parallel ravishda ulanganda ularning umumiy (umumiy, ekvivalent) qarshiligi har doim barcha rezistorlarning eng kichik qarshiligidan past bo'ladi. Qarshilikning o'zaro ta'siri o'tkazuvchanlik deb ataladi. Supero'tkazuvchilar o'lchanadi siemens [sm] va kattaroq lotin harfi bilan belgilanadi G . Shuning uchun, parallel ulanish bilan elektr zanjirlarida turli xil hisob-kitoblarni amalga oshirishda o'tkazuvchanlik ishlatiladi.
Agar barcha parallel ulangan rezistorlarning qarshiliklari teng bo'lsa, unda jamini aniqlang Rtot yetarli R ulardan bittasi ularning umumiy soniga bo'linadi: Aralash rezistorli ulanishlar ketma-ket va parallel ulanishlarning kombinatsiyasi. Aslida, ma'lum bir vaqtdagi quvvat manbalari, diodlar va boshqa radioelektron elementlardan tashkil topgan har qanday eng murakkab elektr zanjiri qarshilik va kuchlanish manbalari bilan almashtirilishi mumkin, ularning parametrlari har bir keyingi momentga qarab o'zgaradi. Masalan, biz bir nechta ulanishlar sxemasini tasvirlaymiz.
R1 va R2 ikkita doimiy qarshiligini olamiz va bu qarshiliklarning boshlanishlari bitta umumiy nuqta a ga, uchlari esa b boshqa umumiy nuqtaga kiradi. A va b nuqtalarini oqim manbai bilan bog'lab bo'lgandan so'ng, biz yopiq elektr davri olamiz. Qarshiliklarning bu ulanishi parallel ulanish deyiladi. ushbu kontaktlarning zanglashiga olib keladigan oqimni kuzataylik. Birlashtiruvchi o'tkazgich orqali oqim manbaini musbat qutbidan oqim a nuqtasiga etadi. A nuqtada u filiallanadi, chunki bu erda zanjirning o'zi ikkita alohida novdaga bo'linadi: R1 qarshiligi bilan birinchi filial va R2 qarshiligi bilan ikkinchisi. Ushbu tarmoqlardagi toklarni tegishli ravishda I1 va I 2 bilan belgilang va ushbu oqimlarning har biri o'z novdasi bo'ylab b nuqtasigacha boradi. Shu nuqtada, oqimlar bitta umumiy oqimga birlashadi, bu esa oqim manbai manfiy qutbiga keladi.
Shunday qilib, qarshiliklarning parallel ulanishi bilan tarvaqaylab zanjir olinadi. Keling, bizning kontaktlarning zanglashiga olib keladigan oqimlar o'rtasidagi nisbat qanday bo'lishini ko'rib chiqamiz.
Biz oqim manbai (+) musbat qutblari orasidagi ampermetrni yoqamiz va a nuqtasini ko'rsatamiz va uning o'qilishini sezamiz. Keyin, ampermetrni (rasmda chizilgan chiziq shaklida ko'rsatilgan) b tokini manba manbaining manfiy qutbiga (-) ulab, qurilma xuddi shu oqim kuchini ko'rsatishini ta'kidlaymiz.
Bu shuni anglatadiki, dallanishdan oldin kontaktlarning zanglashiga olib keladigan oqim kuchi (a nuqtaga), kontaktlarning zanglashidan keyin (b nuqtadan keyin) oqim kuchiga teng bo'ladi. Endi biz asbobning o'qilishini eslab, elektronning har bir tarmog'iga navbat bilan ampermetrni kiritamiz. Ampermetr I filialning joriy kuchini I-ni, ikkinchi filialda esa I-ni ko'rsatsin.Bu ikki ampermetr ko'rsatkichlarini qo'shib, biz dallanishdan oldin tok I ga teng qiymatga ega bo'lamiz (a nuqtani).
Shunday qilib, filialning nuqtasiga oqadigan oqim kuchi shu nuqtadan oqib chiqadigan oqimlarning yig'indisiga teng. I = I1 + I2 Buni formula bilan ifoda etsak, olamiz
Katta amaliy ahamiyatga ega bo'lgan bu nisbat, tarmoqlangan zanjir qonuni deb nomlanadi.
Keling, filiallardagi toklar o'rtasidagi munosabatlar qanday bo'lishini ko'rib chiqaylik.
A va b nuqtalari orasidagi voltmetrni yoqing va bizga nimani ko'rsatishini ko'ring. Birinchidan, voltmetr, oqim manbaini kuchlanishini ko'rsatadi, chunki u ulangan, rasmda ko'rinib turibdiki. 3, to'g'ridan-to'g'ri joriy manbaning terminallariga. Ikkinchidan, voltmetr R1 va R2 qarshiliklarda U1 va U2 kuchlanishining pasayishini ko'rsatadi, chunki u har bir qarshilikning boshiga va oxiriga ulanadi. biz qarshiliklarni parallel ravishda ulashda, kontaktlarning zanglashiga olib keladigan tarmoqlarning umumiy oqimi parallel shoxlarning qarshiligi qiymatlariga teskari proportsional ravishda oqimlarga chiqadi degan muhim xulosaga keldik. Boshqacha qilib aytganda, filialning qarshiligi qanchalik katta bo'lsa, u orqali oqadigan oqim shunchalik past bo'ladi va, aksincha, filialning qarshiligi qanchalik past bo'lsa, bu novdan orqali oqadigan oqim shuncha ko'p bo'ladi.
Ushbu bog'liqlikning to'g'riligini quyidagi misolda tekshiramiz. Biz oqim manbasiga ulangan ikkita parallel ulangan qarshilik R1 va R 2 dan iborat zanjirni yig'amiz. R1 = 10 Oh, R2 = 20 Ohm va U = 3 V bo'lsin.
|
| |
