|
Namangan Institute of Engineering and Technology nammti uz
Pdf ko'rish
|
| bet | 147/693 | | Sana | 13.05.2024 | | Hajmi | 15,56 Mb. | | #228860 |
Bog'liq Тўплам
Аннотация: Экспериментальные значения энергии состояний ираст-полос для
изотопов
248,250
Fm известны вплоть до спина 18
+
и 22
+
, соответственно.В данной работе
энергии ираст-полос были вычислены,используя двухпараметрическую формулу Харриса.
Вычисленные значения энергии сравниваются с экспериментальными и вычисленными в
рамках феноменологии МВБ1.
Ключевые слова: энергия, ядро, спин, ираст-полос.
В области ядер А< 180
𝛽
-распад высокоспиновых изомеров достаточно неплохо изучен
[1,2], чего нельзя сказать относительно ядер с А > 220. Поскольку при
𝛽
-распаде спин ядра
меняется незначительно, то высокоспиновые изомерные состояния заселяются в дочернем
четно-четном ядре после соответствующего
𝛽
-распада высокоспиновых изомеров в нечетно-
нечетных ядрах [1-5]. Затем после одного или двух
𝛾
-переходов из этого изомера
соответствующие состояния ираст-полосы заселяются в дочернем четно-четном ядре.
Спектроскопия на пучках тяжелых ионов позволила идентифицировать длинные
ротационные полосы для области трансурановых ядер. Анализ динамических моментов
инерции от частоты, проведенный для ряда таких ядер, показывает, что вплоть до предельно
измеренных спинов не наблю- дается обратного загиба [1]. Отсутствие бэкбендинга означает,
что не происходит пересечения основной полосы коллективных состояний с состояниями,
содержащими высокоспиновые квазичастичные пары.
Для ряда изотопов Pu, Cm, Fm, No известны экспериментальные значения энергии
состояний ираст-полос вплоть до спина 32
+
, как в случае с
248
Сm. Уникальным является то, что
все состояния очень длинных полос в рассмотренных ядрах остаются чисто коллективными.
Коллективность полос проявляется в том, что энергии полос воспроизводятся с высокой
степенью точности в рамках феноменологии МВБ1[6].Энергии уровней ираст-полосы часто
известны из экспериментов, а в четно-четных ядрах были рассчитаны А.Д.Ефимовым и
|
| |
