|
Azərbaycan hava yollari qapali səhmdar cəMİYYƏTİ MİLLİ aviASİya akademiyasi
|
| bet | 5/8 | | Sana | 20.05.2024 | | Hajmi | 277,46 Kb. | | #246593 |
Bog'liq Asif Qurbanov 2511a kurs işi - optik elektronSındırma əmsalı
Elektromaqnit dalğalarının keçirici mühitdə yayılması Maksvell tənlikləri vasitəsilə xarakterizə olunur
(1.4)
burada ε0 və μ0- uyğun olaraq vakuuma nəzərən dielektrik və maqnit nüfuzluğu, ε0= (4π·9·109)-1 F/m, μ0=4π·10-7 Hn/m; σ, ε1, μ – yarımkeçiricinin xüsusi elektrikkeçiriciliyi, dielektrik və maqnit nüfuzluğudur.
və
rotrotE= graddivE - а graddiv Е=0
olduğundan
(1.5)
Elektrik sahəsinin gərginliyini z oxu istiqamətində ω bücaq tezliyi və sürəti ilə yayılan dalğa kimi qəbul etsək
(1.6)
(1.6) ifadəsi (1.5) tənliyini aşağıdakı şərt daxilində ödəyir
(1.7)
İşığın vakuumda yayılma sürətinin с2=(μ0ε0)-1 və bir çox yarımkeçiricilərin zəif maqnit xassələrinə malik olduqlarını (yəni μ=1) nəzərə alsaq, (1.7) ifadəsi aşağıdakı kimi yazıla bilər
(1.8)
Digər tərəfdən
(1.9)
burada nr –kompleks sındırma əmsalıdır, nr=n-iк. n– sındırma əmsalının həqiqi hissəsi, k-isə udma göstəricisi və ya ekstinksiya əmsalı adlanır. Onda
(1.10)
(1.8) və (1.10) ifadələrinə əsasən
n2 - к2 = ε1 (1.11)
(1.12)
Kompleks dielektrik sabiti
= (n–ik)2= (1.13)
burada ε1 kompleks dielektrik sabitinin həqiqi, ε2-isə onun xəyali hissəsidir.
nr = n - ik və εr = ε1 - iε2 münasibətlərinə əsasən demək olar ki, n və k bir tərəfdən, və ,ε2 isə digər tərəfdən, maddənin bərabər hüquqlu optik sabitləri olub, elektromaqnit dalğasının uducu mühitlə qarşılıqlı təsirini xarakterizə edir.
n və k üçün ayri-ayriliqda ifadələr yaza bilərik. Doğrudan da
n2-к2=(n+к)(n-к)
ε12=(n2-к2)2=(n+к)2(n-к)2=(n2+к2+2nк)(n2+к2-2nк)=(n2+к2)2- (2nк)2=(n2+к2)2-(σ/ε0ω)2;
onda
n2+к2 = [ε12 + (σ/ε0ω)2]1/2
n2-к2=ε1
(1.14)
(1.15)
σ sıfıra yaxınlaşdıqca (izolyatorlarda olduğu kimi) n, -na yaxınlaşır, ekstinksiya əmsalı k isə sıfıra bərabər olur. Bu zaman yarımkeçirici şəffaf maddəyə çevrilir.
|
| |
