Keyingi holat - bir yacheykada 2 molekula, boshqasida 1 molekula va 3 yacheykada molekula bo’lmaydi. Bunda W3

Molekulalarning oxirgi holatda bir tekisda taqsimlanish ehtimolligi katta bo’ladi.

Molekulalarning oxirgi holatda bir tekisda taqsimlanish ehtimolligi katta bo’ladi.

• W1=3! /3!0!0! =1; W2=3! /2!1!0! =3; W3=3! /1!1!1! =6; (0! =1)

Umuman olganda termodinamik ehtimollik.

W=N! /N1!N2!...Nn!

Bu erda n-molekulalarinig umumiy soni N1, N2, ,.. Nn-1.2..n yacheykalardagi molekulalar soni

L.Bolstman (1872) entropiya va termodinamik extimollik orasidagi matematik bog’lanishni berdi:

S= lnW

bu erda k - Bolstman doimiysi, u k=R/NA ga teng R – gaz universal doimiyligi NA –Avogadro soni.

Bolsman bu tenglamasi termodinamikaning 2 qonunidan kelib chiqadigan qaytmas jarayonlarda entropiyani ortishi sistemani extimolligi kichik bo’lgan holatda extimolligi katta bo’lgan xolatga o’tishini ko’rsatadi-degan fikrni tasdiqlaydi. Binobarin Bolstman tenglamasi 2-qonunni stasistik tabiatini yana bir bor tasdiqlaydi. Shu bilan birga Bolstman tenglamasi quyidagi entropiyaga quyidagicha statistik talqin berishga imkon beradi.

Bolsman bu tenglamasi termodinamikaning 2 qonunidan kelib chiqadigan qaytmas jarayonlarda entropiyani ortishi sistemani extimolligi kichik bo’lgan holatda extimolligi katta bo’lgan xolatga o’tishini ko’rsatadi-degan fikrni tasdiqlaydi. Binobarin Bolstman tenglamasi 2-qonunni stasistik tabiatini yana bir bor tasdiqlaydi. Shu bilan birga Bolstman tenglamasi quyidagi entropiyaga quyidagicha statistik talqin berishga imkon beradi.

Entropiya sistemalarning tartibsizlik o’lchovidir. Darxaqiqat, yuqoridagi misolda ko’rdik-qanchalik shu makroxolatni amalga oshiruvchi mikroxolatlar ko’p bo’lsa, shuningdek entropiya katta bo’ladi. Muvozanat holatda-sistema uchun extimolligi eng katta bo’lgan xolat-mikroxolatlar soni maksimal qiymatga ega bo’ladi va entropiya qiymati ham maksimal bo’ladi.