|
Panjaraviy issiqlik o‘tkazuvchanlik. Fononlarning kvaziimpulslari. Fononlarning ko‘chish jarayonlari
|
| bet | 21/24 | | Sana | 06.12.2023 | | Hajmi | 308,39 Kb. | | #112601 |
Bog'liq Vakuumdagi magnit maydon induksiya vektorining sirkulyasiyasi. SPanjaraviy issiqlik o‘tkazuvchanlik. Fononlarning kvaziimpulslari. Fononlarning ko‘chish jarayonlari
Energiyani uzatuvchi zarrachalar sifatida fononlar olinsa va tenglamaga fononlarning konsentrasiyasi va o’rtacha yugirish yo’li kiritilsa, kristall panjaraning issiqlik o’tkazuvchanligini ham (13.2) ifoda bilan tavsiflash mumkin. Mazkur masala yechimiga to’xtalmasdan, hodisaning ayrim tafsilotlarini ta’lil qilamiz.
O’tgan maoruzada qayd etilganidek, kristallning harorati ortishi bilan fononlarning na faqat konsentrasiyasi, balki ularning energiya spektri ham, shu bilan birga aksariyat xollarda sochilish mexanizmlari ham o’zgaradi.
Past haroratlarda kristallarda faqat kichik energiyali e = w (yaoni uzun to’lqinlarni hosil qiladigan tebranishlar) fononlar bo’ladi. Bunday fononlar panjaraning nuqsonlarida va mayda kristallchalarining chegaralarida sochiladi.
Kristall panjaraning issiqlik siimi past haroratlarda T3 qonun bo’yicha ortadi. Demak, fononlarning konsentrasiyasi ham berilgan haroratlar oraliida T3 bo’yicha ortadi. Fononlarning o’rtacha erkin yugirish masofasi esa haroratga boliq emas. Shuning uchun cp ham T3 qonun bo’yicha ortadi.
harorat ortishi bilan fononlar konsentrasiyasining o’sishi sekinlashadi.
harorat ortishi bilan fononlar energiyasining spektrida erkin yugirish masofasi kichik bo’lgan yuqori chastotali (qisqa to’lqinli) fononlarning xissasi ortib boradi. Undan tashqari yuqori haroratlarda fononlarning o’zaro taosirlashish jarayoni kuchayadi. harorat qancha yuqori bo’lsa jarayon shuncha kuchayadi, yaoni fononlarning erkin yugirish masofasi qisqaradi. Sanab o’tilgan jarayonlar tufayli yuqori haroratlar so’asida panjaraning issiqlik o’tkazuvchanligi haroratga teskari proporsional ravishda o’zgaradi.
Haroratning oraliq so’asida issiqlik o’tkazuvchanlik koeffisientining haroratga bolanishi murakkab bo’ladi va kristalldagi nuqsonlarning soni va turiga qarab o’zgaradi (14.4-rasm).
Kristall panjarada nuqsonlar bo’lmasa panjaraning tebranishi mutloqo davriy (garmonik) va ular hosil qilgan to’lqinlar bir-birlari bilan uchraganda o’zaro taosirlashishmasdan biri ikkinchisining orasidan o’tib ketgan bo’lur edi.
Agar mazkur kristall bo’ylab harorat gradientini hosil qilsak kristallning issiq uchidagi katta amplituda bilan tebranayotgan atomlar o’z energiyalarini atomlarga uzatib butun kristall bo’ylab issiqlik to’lqinlari tarqalgan bo’lur edi.
Real kristallarda qo’shni atomlarning o’zaro taosiri Guk qonunidan farq qiladi.
(14.7)
bu yerda g - angarmonik koeffisient deyiladi. (13.7) ning ikkinchi hadining qiymati q ga va tebranish amplitudasiga (haroratga) boliq bo’ladi va quyidagi natijalarga sabab bo’ladi:
1) harorat ortishi bilan atomlar orasidagi masofaning o’zgarishi kristallning issiqlikdan kengayish koeffisienti g ga proporsional bo’ladi;
2) tebranishlar garmonikligi buziladi va shu sababli hosil bo’lgan to’lqinlar bir-birlaridan mustaqil tarqalmaydi, ular bir-birlari bilan uchrashganda sochilishi, yaoni o’z yo’nalishlarini energiya almashib o’zgartirishlari mumkin.
Ko’rsatilgan sabablarga binoan kristallarning issiqlik o’tkazuvchanligi chekli bo’ladi va uning atomlari orasidagi masofaga boliq.
Issiqlik o’tkazuvchanlik koeffisienti c umuman olganda modda agregat holatiga, uning atom - molekulyar tuzilishiga va kimiyoviy tarkibiga, temperatura, bosim va boshqa parametrlarga boliq. Siyraklashgan gazlarda molekulalarning erkin yugurish yo’li l idish devorlari orasidagi masofa L ga sezilarli yaqinlashganda gazning issiqlik o’tkazuvchanligi keskin kamayib ketadi. Bu hol Dyuar idishlarini (termoslar) tayyorlashda qo’laniladi. Issiqlik hrakati energiyasining ko’chirilish jarayonini mu’it o’lchamlariga boliq bo’lib qolishi - “o’lchamli effekt” kristall qattiq jismlarda ham kuzatiladi. Sof kristallarning past temperaturalardagi panjaraviy issiqlik o’tkazuvchanlik koeffisienti ularning chiziqli o’lchamlariga boliq (cn~R) bo’lib qolishini birinchi marta Kazimer G.V. (1939) bashorat qilgan. Payerlsning nazariy ko’rsatishicha yuqori temperaturalarada fonon-fonon sochilish mexanizmi tufayli fononlarning erkin yugurish yo’li temperaturaga teskari proporsional (lf~1/T), past temperaturalarda esa lf ~ yexr (q/T), yaoni temperatura pasayishi bilan tez ortib boradi. Suyuq geliy teperaturasida (4,2K) lf kristall o’lchamidan ham oshib ketishi mumkin. Bunday hollarda fononlarni kristall bo’ylab ko’chirilish jarayoni ularning kristall sirtida va boshqa defektlarda sochilishi tufayli cheklanib qoladi. Issiqlik o’tkazuvchanlikning “o’lchamli effekti” R.Birman tomonidan Li F da tajribada kuzatilgan (14.5-rasm, 1 - chiziq uchun sterjen ko’ndalang kesim yuzasi 1,33 x 0,91 m2 , 2 - chiziq uchun esa 7,55 x 6,97 mm2).
O‘ta o‘tkazuvchanlik hodisasi. O‘ta o‘tkazuvchanlik hodisasi nazariyasi to‘g‘risida tushuncha.
|
| |
