Qattiq jisimlarda

MUXAMMAD AL-XORAZMIY NOMIDAGI TOSHKENT AXBOROT 
TEXNOLOGIYALARI UNIVERSITETI 
FARG’ONA FILIALI 
“KOMPYO`TER INJINIRING” FAKULTETI 
"TABIIY FANLAR" KAFEDRASI 
FIZIKA FANIDAN 
7-REFERAT 
QATTIQ JISIMLARDA 
DIFFUZIYA 
 
 
Topshirdi: Maxamadjonov N 
Guruxi: 651-17 
Qabulqildi: assistent Qosimov A
 
 
FARG’ONA – 2017 

7 – Mavzu: Qattiq jismlarda diffuziya 
Reja: 
1.
Diffuziyaning vujudga kelish. 
2.
Atomning vakansiyaga siljish energiyasi. 
3.
Diffuziyani aktivlashtirish energiyasi.
Qattiq jismlar uchun atomlarning kristall panjarada tartibli 
joylashishi xarakterli bo`lsa-da, har holda atomlar panjarada ham 
siljishi mumkin.
Asosan, kichik tebranishlar xarakterida bo`lgan issiqlik 
harakatlar ba’zi hollarda atomlarning panjaradagi o`z o`rinlarini 
batamom tark etishlariga olib keladi. Atomlarning bunday ajralishi 
mumkin ekanligi qattiq jismlarnijng bug`lanishi mumkinligidan 
dalolat beradi. To`g`ri , bug`lanishda atomlar mutlaqo ajralishi 
mumkin emas deb aytishga hech qanday asos yo`q. 
Atomlarning panjara tugunlaridagi o`z o`rinlarini huddi 
shunday tark etishlari tufayli kristallarda Shottki va Frenkel 
nuqsonlari yuzaga keladi. Atomlarning ana shunday ajralishi va 
kelgusida kristalldagi siljish tufayli qattiq jismlarda difuziya ro`y 
beradi. 
Gazlardagi singari qattiq jismlarda ham zarralarning issiqlik 
xarakati energiyasi turlicha bo`ladi. Shuningdek, har qanday 
temperaturada ham shunday atomlar ulushi bo`ladiki, ularning 
energiyasi o`rtacha energiyadan ancha ortiq va bu atomlarning 
panjaradagi o`rinlarini tark etib, yangi o`rinlarini egallashi uchun 
yetarli bo`ladi.
Temperatura qancha yuqori bo`lsa, bunday atomlar soni 
shuncha ko`p bo`ladi. Shuning uchun temperature ortgani sari 
D
diffuziya koeffitsienti tez (ekcponensial qonunga muvofiq) ortadi. 
Biroq yetarlicha katta energiya atomlar soni hamma vaqt kam 
bo`ladi (agar temperaturasidan ancha past bo`lsa), shuning uchun 
qattiq jismda diffuziya gazlar va suyuqliklardagiga qaraganda 
sekinroq protsess bo`ladi.
Masalan, misning oltinda diffuziyalanish koeffitsienti 300
0
С
da 
сек
см
/
10
5
,
1
2
5
−
⋅
ga teng. Taqqoslash uchun metal spirtining suvdagi 

eritmasining suvda diffuziyalanishi koeffitsienti 
sek
sm
D
/
10
3
,
1
2
5
−
⋅
=
, 
argonning geliyda diffuziyalanish koeffitsienti 
sek
sm
D
/
7
,
0
2
=
ekanini 
ko`rsatib o`tamiz. Shunga qaramasdan, qattiq jismlarda diffuziya 
hodisasi qator protsesslarda katta ro`l o`ynaydi.
Bunday diffuziya bir komponentali moddalarda(bunday holda 
o`z – o`zidan diffuziya deyiladi) ko`p komponentali moddalarda, 
mono – va polikristallarda kuztiladi. 
Tajriba (xususan, nishonlangan atomlar yordamida olib 
borilgan tadqiqotlar) qattiq jismlarda diffuziya, asosan, quyidagi 
uch usulda borishini ko`rsatadi: 
1. Qo`shni atomlar panjarada 1 – rasmda ko`rsatilganidek, o`z
o`rinlarini almashadilar. 

2. Panjara tugunida “o`z” o`rnida turgan atomlar uni tark etib, 
tugunlar orasida joylashadi, so`ngra tugunlararo ko`chib 
migratsiyalanadi(2 - rasm). 
3. Atomlar panjara tugunlaridan bo`sh tugunlar — vakatsiyalarga 
o`tadi(3 – rasm). 

Bu oxirgi prosess faqat nuqsonli kristallarda bo`lishi mumkin, 
chunki vakatsiyalar, albatta, kristallarning nuqsonidir. 
Atomlarning panjara vakant o`rinlarga o`tishi vakatsiyalarning 
atomlar harakatiga qarama – qarshi yo`nalishda ko`chishiga 
ekvivalent ekanligi ravshan. 
Uchinchi usuldagi diffuziya mehanizmi eng muhim rol o`ynaydi. 
Bunda diffuziya sodir bo`lishi uchun qattiq jismda vakatsiyalarning 
zichlik gradienti bo`lishi kerak, chunki atomlar odatda biror 
yo`nalishda boshqa yo`nalishdagidan ko`proq ko`chadi. 
Polikristallarda kristalchalarning chegaralaridagi vakatsiyalarning 
to`lish protsessi muhim rol o`ynaydi. 
Keyingi paytlarda sun’iy radiaktiv moddalarning borligi ularning 
nurlanishidan oson payqaladi. Bu uslub (nishonli atomlar uslubi) 
o`z – o`zidan diffuziyalanish hodisasini, ya’ni qattiq jismlarda shu 
jismlar atomlarining diffuziyasini tadqiq qilishga imkon beradi.
Atomlar tugunidan har qanday siljishi, jumladan, qo`shni 
vakatsiyaga siljishi ham qo`shimcha energiya talab qiladi, ehtimol, 
atom bu energiyani fluktuatsiyalar natijasida oladi.
Bu ehtimollik hamma vaqtdagi singari Boslman qonuni bilan 
aniqlanadi: 
kT
q
e
n
n
−
=
0
Bu yerda q – atomning panjara tugunidan sakrashi uchun zarur 
bo`lgan energiya bo`lib, atomning vakatsiyaga siljish energiyasi deb 
ataladi. Qattiq jismlarda o`z – 
o`zidan diffuziyalanish 
koeffitsientlari shunday ko`rinishda yozilishi mumkin: 
t
a
D
2
6
1
⋅
=
Bu yerda a – panjara doimiysi va t atomning panjara tugunida 
o`rtacha bo`lish vaqti. 
W kattalik vakatsiya hosil bo`lish energiyasi ω va atomlarning 
vakatsiyaga siljish energiyasi q ning yig`idisiga teng bo`lib, 

diffuziyani aktivlashtirish energiyasi deb ataladi va bu kattalik ham 
mazkur modda uchun xarakteristika bo`ladi.