Samarqand dalat universiteti fizika fakulteti nazariy fizika va

Nazoart savollari

1. 
   Kuchlanish tenzori qanday tenzor? (mexanik muvozanat, muvozanat holatga qaytaruvchi kuchlar, ikkinchi rangli tenzor).
   
2. 
   Kuch momenti ifodasi nimaga teng? (kuch qo’yilgan nuqtalar koordinatasi, tenzor divergensiyasi, kuchlanish tenzori).
   
3. 
   Simmetrik tenzor.
   
4. 
   Bir jinsli deformasiya qanday deformasiya? (hajm, deformasiya va kuchlanish tenzori).
   
5. 
   Ozod energiya ifodasi? (sterjenning ozod energiyasi, Puasson koeffisiyenti).
   
6. 
   Kuchlanish tenzori va uning komponetalarini yozib bering.
   

miqdori (massasi)
_ ^{ dV , } - suyuqlik zichligi. Berilgan hajmni chegaralovchi
V_o

^→ → ^{→ →}

^df yuza elementi vaqt birligi ichida ^Vdf suyuqlik miqdori oqadi. ^df
absolyut

qiymati jihatidan sirt yuza elementiga teng bo’ladi va unga normal bo’yicha
_ → ^→
yo’nalgan bo’ladi. Agar suyuqlik hajm ichidan tashqariga oqayotgan bo’lsa ^Vdf -

musbat, ichkariga oqsa manfiy bo’ladi.
^V_o hajmdan vaqt birligida oqayotgan

suyuqlik miqdori _{→ →
} Vdf
V_o hajmda suyuqlik miqdorining kamayishi


 ^d dV dt

Ikala ifodani tenglashtirsak
^d _  dV  _  ^{→ →}

Vdf
dt
Yuza bo’yicha integralni hajm bo’yicha integralga aylantiramiz, Ostrogradskiy

formulasiga o’ra
→ ^→ _→

_ Vdf  _ divvdV

Shunday qilib,
_{ } d
 div ^{→ }  0


^ dt
V _dV


Uzluksizlik tenglamasiga kelamiz. ni ochib yozsak,
^d  divv^→  0
dt

V
div ^→

V
j   ^→
d  divv^→  v^→grad  0
dt
vektor – suyuqlik oqim zichligi.
Eyler tenglamasi

Suyuqlikda qandaydir hajmni ajratib olamiz. Ajratib olingan suyuqlik hajmiga ta’sir etuvchi to’la kuch:

• 
  _ pdf
  

Ushbu integralni hajm bo’yicha integralga aylantirsak

• 
  _ pdf  _ gradpdV
  

Demak, suyuqlikning har qanday dV hajmiga suyuqlikning tashqi

tomonidan dV –

grad p

kuch ta’sir qilar ekan, ya’ni suyuqlikning hajm birligida

grad p
kuch ta’sir etar ekan. Demak
 ^dv→  gradp
dt

dv^→ - berilgan suyuqlik zarrachasiga o’zgarish tezligi
dv^→

1. _dt

dt,

^dt – vaqt mobaynida nuqta tezligining o’zgarishi

2. 
   dx ^dv  dy ^dv  dz ^dv  (dr^→)v^→
   

dx dy dz

O’sha vaqt momentida suyuqlik zarrachasi ^dr↼ masofani o’tayotgan ikki nuqta
tezliklar farqlarining yig’indisiga teng.

Shunday qilib,
dv^→  ^dv→ dt  (dr^→)v^→
dt

ni ^dt ga bo’lsak,
dv^→ dt
 ^dv→  (v^→)v^→
dt

^dv→  (v^→)v^→   ¹ gradp
(1)

dt 
Bu formula 1755 yilda Eyler tomonidan berilgan suyuqlik harakat tenglamasi, ya’ni Eyler tenglamasidir.

dt 
g-og’irlik kuchi tezlanishi.
(2)

Nazorat savollari.

1. 
   Uzluksizlik tenglamasini ifodalab bering (suyuqlik va gazlar, suyuqlik miqdori, gradiyent, divergensiya).
   
2. 
   Eyler tenglamasi ko’rinishini ko’rsating (ta’sir etuvchi to’la kuch, og’irlik maydoni).
   
3. 
   Gidrostatika tenglamasini yozing (Eyler tenglamasi, suyuqlik zichligi, bosim, issiqlik va termodinamik muvozanat).
   

tenglamasidan
graqdp   g^→

(1)

Bu tenglama suyuqlik mexanik muvozanatini aniqlaydi.
Agar tashqi kuchlar bo’lmasa
^{p  0} , ya’ni ^{p  const}
Suyuqlik har bir nuqtasida bosim bir xil.
Suyuqlik butun hajmi bo’yicha suyuqlik zichligini o’zgarmas deb hisoblasak
(1) tenglama osongina integrallanadi. ^z o’qni vertikal yuqoriga yo’naltirsak,
^p  ^p  0, ^p  g

Bu yerdan

x y z

p  gz  const
Tinch turgan suyuqlik ^h balandlikda erkin sirtga ega bo’lsa, bu sirtning har

bir nuqtasiga bir xil
^r₀ tashqi bosim qo’yilgan bo’lsa, bu sirt
z  h
gorizontal

tekislikka ega bo’lishi kerak.

Shartidan

p  p_o ,


z  h

const 

p_o  gh

Demak,
p  p_o   g(h  z)

Aytaylik, suyuqlik nafaqat mexanik, balki issiqlik muvozanatida joylashgan bo’lsin. U holda (1) tenglama quyidagicha integrallanadi. Quyidagi termodinamik muvozanatdan foydalanamiz:
d  SdT  Vdp
F -suyuqlik massa birligiga to’g’ri keluvchi termodinamik potensial. O’zgarmas temperaturada

T  const,
dT  0
d  Vdp 
¹ dp



deb yozish mumkin.
(3) dan
¹ p  



grad p   g