|
Mavzu: Helmgolts Tenglamalari
|
| Sana | 31.10.2023 | | Hajmi | 207.47 Kb. | | #91814 |
Bog'liq baxronov Elektromagnit M.Ish 1 - S.Lab ishi, 1111, 8-декабр Конституция, dilnoza, 8, 1-Ma\'vzu uzb, boshlang-ich-1-sinf-o-quvchilarining-ona-tili-va-o-qish-savodxonligi-darsligida-bolalar-nutqiy-kompetensiyasini-rivojlantirishda-izohli-lug-atlarning-o-rni-ta-lim-qoraqalpoq-tilida-olib-boriladigan-maktablarning-bos, INFORMATIKADAN TADBIR SSENARIYASI, Iqtisodiyot tarmoqlari tarixi, 5URGANCH DAVLAT UNEVERSETETI KIMYO TEXNALOGIYA FAKULTETI 213- XTF, TTJ ga Ariza, 1 Variant, Homer maqolа, 2. Mavhum so\'zlar
O'ZBEKISTON RESPUBLIKASI RAQAMLI TEXNOLOGIYALAR VAZIRLIGI
MUHAMMAD AL-XORAZMIY NOMIDAGI TOSHKENT AXBOROT TEXNOLOGIYALARI UNIVERSITETI SAMARQAND FILIALI
Telekommunikatsiya injiniring kafedrasi
Elektromagnit maydonlar va to'lqinlar fani bo’yicha
2-MUSTAQIL ISH
Mavzu: Helmgolts Tenglamalari.
Bajardi: 21-04 guruh talabasi
Baxronov Aziz
Tekshirdi: TI kafedrasi assistenti,
G’ayratov Z.K.
Helmgolts Tenglamalari.
1.5.1. Helmgolts Tenglamalari. Elektromagnit maydonning to'lqin tabiati
Maksvell tomonidan olingan eng muhim natijalardan biri elektromagnit maydonning to'lqin tabiatini isbotlash edi. Vaqt o'tishi bilan elektr maydonining o'zgarishi kosmosda heterojen magnit maydonning paydo bo'lishiga olib keladi va aksincha. Bu erda fizik rasm oddiy tebranish pallasida elektr va magnit maydon o'rtasida energiya almashinuvi jarayoniga o'xshaydi. Shuning uchun elektromagnit jarayon eng umumiy holatda ham ba'zi tebranishlarni ifodalaydi deb kutish mumkin. Bu erda asosiy farq shundaki, elektromagnit maydonning tebranishlari bir vaqtning o'zida kosmosning barcha nuqtalarida ko'rib chiqilishi kerak. Fizikada uzluksiz muhitning tebranish harakati odatda to'lqin jarayoni deb ataladi.
Biz elektromagnit maydonning to'lqin xususiyatini matematik tarzda isbotlaymiz, Maksvell tenglamalarini to'lqin jarayonini aniq tasvirlaydigan boshqa tenglamalarga kamaytiramiz.
Kosmosning ma'lum bir sohasidagi elektromagnit maydonni ko'rib chiqing, bu erda zaryad zichligi yo'q, ya'ni.. Uchinchi tomon elektr toklarining zichligi ham nolga teng deb taxmin qilinadi.
Murakkab amplitudalar uchun Maksvell tenglamalarining umumiy tizimidan dastlabki ikkita tenglamani quyidagicha yozamiz:
C
Ushbu ikkita tenglamani bittasiga qisqartirish mumkin. Buning uchun rot operatsiyasini ikkinchi tenglamaning chap va o'ng qismlariga qo'llang, so'ngra olingan o'ng tomonni ikkinchi tenglama orqali ifodalang:
Bu erda -umuman olganda, elektromagnit to'lqinning doimiy tarqalishi ko'rsatilgan murakkab son. Adabiyotda qiymat uchun siz fazaviy doimiy yoki to'lqin sonining nomlarini ham topishingiz mumkin.
Agar siz vektorli tahlilning ma'lum identifikatoridan foydalansangiz, formulani yanada o'zgartirish mumkin:
.
Bu erda (nabla kvadrat) ikkinchi darajali vektorli differentsial operator bo'lib, uning o'ziga xos shakli hisob − kitoblar amalga oshiriladigan koordinata tizimi tomonidan to'liq aniqlanadi. Dekart koordinatalar tizimi uchun operatorning ta'siri vektor maydonining har bir proektsiyasiga Laplas operatori qo'llanilishiga bog'liq
.
Agar siz qabul qilingan shartga muvofiq ta'minlaydigan Gauss qonunidan foydalansangiz, unda tenglama quyidagi oddiy shaklda qayta yozilishi mumkin:
Maksvell tenglamalarining simmetriyasidan foydalanib, biz vektor maydoniga nisbatan tenglamani ham xuddi shunday olamiz :
.
Matematik fizikadagi ushbu ikkita tenglama Helmholtz tenglamalari deb nomlanadi. Matematik jihatdan shuni ko'rsatish mumkinki, bu tenglamalar statsionar to'lqin jarayonlarini, ya'ni to'lqinlar fazosida ma'lum bir doimiy chastotada tarqalishini tavsiflaydi.
Shunday qilib, Maksvell nazariyasining fundamental xulosasi olingan − elektr yoki magnit maydonlarning vaqt o'zgaruvchanligi kosmosda elektromagnit to'lqinlarning tarqalishiga olib keladi.
Koordinata shaklida Helmgolts tenglamalari quyidagicha yoziladi
Yoki
Bunday tizimning echimi, masalan, maydon hech qanday tarkibiy qismga ega bo'lmagan hollarda, shuningdek , maydon doimiy ravishda biron bir tekislikda bo'lganida, masalan, juda soddalashtirilgan .
1.5.2. To'lqin jarayonlari
Yuqorida aytib o'tilganidek, vaqt o'zgaruvchan elektromagnit maydon to'lqin xarakteriga ega. Keyinchalik, elektromagnit maydonda sodir bo'ladigan to'lqin jarayonlarini ko'rib chiqamiz.
Eng umumiy nuqtai nazardan, to'lqinlar uzluksiz muhitning tebranish harakatlari deb ataladi. To'lqin hodisalarining fizik tabiati juda xilma-xildir. Shunday qilib, elektromagnit to'lqinlar, tovush – akustik to'lqinlar, suyuqlik yuzasidagi to'lqinlar va boshqalar ma'lum. Elektromagnit to'lqinlarning tuzilishini tushunish uchun biz ikkita taniqli va osongina ifodalanadigan to'lqin jarayonlarini taqqoslaymiz − tovush to'lqinlari va suv yuzasidagi to'lqinlar (41-rasm).
41-rasm-uzunlamasına va ko'ndalang to'lqinlar
Rasmda ko'rsatilgan to'lqinlar o'qlar yo'nalishi bo'yicha tarqaladi. Gazning qalinlashishi va siyraklashishi mintaqalarining kosmosdagi harakati bo'lgan tovush to'lqinlari, ulardagi har bir alohida gaz zarrasi to'lqin tarqalish yo'nalishiga to'g'ri keladigan yo'nalishda tebranishi bilan ajralib turadi. Bunday to'lqinlar uzunlamasına to'lqinlar deb ataladi. Adabiyotda akustik yoki skalyar to'lqinlar atamalarini ham uchratish mumkin.
Suv yuzasida to'lqinlar butunlay boshqacha tabiatga ega. Bu erda tebranuvchi zarralar tarqalish yo'nalishiga perpendikulyar yo'nalishda harakatlanadi. Shuning uchun, ushbu turdagi to'lqin uchun faqat tebranish nuqtalarining muvozanat holatiga nisbatan siljish qiymatini ko'rsatish etarli emas va tebranishlar sodir bo'lgan tekislikni aniq ko'rsatish kerak. Ushbu tekislik to'lqinning qutblanish tekisligi, to'lqin jarayonining o'zi esa ko'ndalang, qutblangan yoki vektor to'lqinlari deb ataladi.
Buni isbotlash mumkin va buni elektromagnit to'lqinlarning ko'ndalang to'lqin ko'rinishiga ega ekanligi misollaridan ko'rish mumkin. Turli xil jismoniy tabiatdagi to'lqinlar kosmosda qanday konfiguratsiyani qabul qilishiga qarab tasniflanadi.
1.5.3. Yassi to'lqinlar
Kartezian koordinatalar tizimiga ega bo'lgan cheksiz uch o'lchovli makonni ko'rib chiqing , uning har bir nuqtasida fizik tabiati befarq bo'lgan ma'lum bir qiymat berilgan. Vaqt va makonda bu qiymat qonunga muvofiq o'zgarsin
.
Shu bilan birga, kosmosda monoxromatik tekis to'lqin borligi aytiladi. Kosinus argumenti, ya'ni odatda to'lqin fazasi deb ataladi, vaqt va fazoviy koordinataning funktsiyasidir . Agar biz uni tuzatsak, u holda qiymat bir xil qiymatlarni davrning ko'paytmalari orqali oladi . Agar vaqt belgilangan bo'lsa , unda qiymat vaqti-vaqti bilan to'lqin uzunligi deb ataladigan davr bilan eksa bo'ylab o'zgaradi. Miqdorlar bir-biri bilan bog'liqligini ko'rish oson:
.
Qiymat to'lqin jarayonining eng muhim xarakteristikasi bo'lib xizmat qiladi va to'lqinning doimiy tarqalishi deb ataladi. Faza doimiysi va to'lqin raqami atamalari ham ishlatiladi va belgi o'rniga ishlatiladi . To'lqin raqamining jismoniy ma'nosi shundaki, u bir metr yo'l bo'ylab harakatlanayotganda to'lqin fazasi qancha radian o'zgarishini ko'rsatadi.
Yassi to'lqinni tavsiflovchi formulada ikkita mumkin bo'lgan belgining mavjudligi tekis to'lqinlarning ikki yo'nalishda tarqalishi bilan bog'liq. Shartni qondiradigan sirtni nomlaylik
,
tekis to'lqinning to'lqin jabhasi. Shubhasiz, ko'rib chiqilayotgan holatda to'lqin jabhalari o'qga perpendikulyar bo'lgan va kosmosda tezlik bilan harakatlanadigan cheksiz tekisliklardir
,
faza tezligi deb ataladi. Faza tezligi-bu kuzatuv nuqtasi harakatlanishi kerak bo'lgan tezlik, shunda undagi maydon fazasi o'zgarishsiz qoladi. Vaqt har doim bir yo'nalishda o'zgarganligi sababli, tenglama
ijobiy o'q yo'nalishi bo'yicha tarqaladigan to'lqinning old tomoniga to'g'ri keladi . To'lqin fazasidagi belgining o'zgarishi uning tarqalish yo'nalishining o'zgarishiga olib keladi.
42 − rasm-tekis to'lqin
Biz tekis to'lqinlarning murakkab amplitudalarini kiritamiz. Usulga muvofiq, biz ijobiy yo'nalishda tarqaladigan to'lqin uchun murakkab amplitudalarga ega bo'lamiz
,
va qarama-qarshi yo'nalishda harakatlanadigan to'lqin uchun,
.
Har qanday haqiqiy muhitda to'lqinlarning tarqalishi muqarrar ravishda issiqlik yo'qotilishi tufayli ularning amplitudasining pasayishi bilan birga keladi. Susayish qonunini quyidagi oddiy sabablarga ko'ra topish oson. Aytaylik, boshlang'ich tekislikda to'lqin amplitudasi dastlabki qiymatga ega bo'lib , shartli ravishda 100% ga olinadi. Bundan tashqari, 1 m yo'ldan o'tayotganda amplituda 10% ga tushadi, ya'ni.. Buni topish oson va hokazo.
Algebradan ma'lumki, indikativ funktsiya aynan shu xususiyatga ega, ya'ni. umumiy shaklda mutanosiblik nisbatini yozish mumkin
.
43-rasm-yo'qolgan muhitda tarqalganda to'lqin amplitudasining pasayishi
Bu erda to'lqinning doimiy pasayishi deyiladi. Miqdorlarni kompleks doimiy taqsimotni kiritish orqali birlashtirish mumkin :
.
Shunday qilib, haqiqiy qism tarqaladigan to'lqindagi fazaning o'zgarishi qonunini belgilaydi, xayoliy qism esa pasayishni tavsiflaydi.
1.5.4. Sferik to'lqinlar
Ushbu turdagi to'lqinlar har qanday nuqta manbai cheksiz bir hil bo'shliqni qo'zg'atadigan holatlarda olinadi. Muammoning to'liq simmetriyasi tufayli to'lqin jabhalari shar shaklida bo'ladi. Agar biz tebranish amplitudasi faqat radial koordinataga bog'liq bo'lgan eng oddiy holat bilan cheklanib qolsak, vaqt o'tishi bilan maydon o'zgarishining Harmonik qonuni bilan quyidagi bog'liqlik amal qilishini ko'rsatishimiz mumkin:
,
yoki, agar biz qiymatni uning murakkab amplitudasi orqali ifodalasak,
44 − rasm-sferik to'lqin
Sferik to'lqinlar elektrodinamikada muhim o'rganish ob'ekti hisoblanadi, chunki antennalarni chiqarish bo'yicha ko'plab vazifalar ular bilan bog'liq.
1.5.5. Silindrsimon to'lqinlar
Eksa bo'ylab joylashgan manbalarning cheksiz ipidan hayajonlangan to'lqinlar silindrsimon to'lqinlar deb ataladi. Bunday holda, to'lqin jabhalari koaksiyal silindrlarga o'xshaydi. To'lqin uzunligidan sezilarli darajada kattaroq o'qdan masofada quyidagi taxminiy tenglik to'g'ri ekanligini ko'rsatish mumkin:
45-rasm-silindrsimon to'lqin
Silindrsimon to'lqinlar chiziqli o'tkazgichlarning segmentlari orqali elektromagnit to'lqinlarning nurlanishi bilan bog'liq elektrodinamika muammolarida ko'rib chiqiladi.
1.5.6. Chiziqli polarizatsiyalangan tekis elektromagnit to'lqin
Keling, tekis to'lqin holatini batafsil ko'rib chiqaylik. Bu elektromagnit maydonning to'lqin harakatining eng oddiy turi, ammo amaliy muammolarni hal qilishda katta ahamiyatga ega. Masalan, nuqta manbai tomonidan qo'zg'atilgan sferik to'lqinlarni hisobga olgan holda, undan etarlicha masofada, kichik egrilik tufayli sharning kichik qismini tekislik bilan almashtirish mumkin. Boshqacha qilib aytganda, tekis to'lqinlar sfera radiusi cheksizlikka intilganda sferik to'lqinlarning chegaraviy holatidir. Shunga o'xshash almashtirish silindrsimon to'lqin holatida qo'llaniladi.
Biz ko'rib chiqilayotgan tekislik to'lqini haqida quyidagi taxminlarni qilamiz:
1. To'lqin tekis. To'lqin eksa bo'ylab tarqalsin , ya'ni murakkab nuqta vektori eksa bo'ylab yo'naltirilsin , u bitta haqiqiy komponentga ega
,
bundan kelib chiqadiki, elektr va magnit maydonlarning uzunlamasına (o'q bo'ylab yo'naltirilgan ) tarkibiy qismlari nolga teng:
, .
2. To'lqin bir hil, ya'ni to'lqin jabhasi bo'ylab maydonlarning amplitudalari o'zgarmasdir. To'lqin jabhasi parallel tekislik bo'lganligi sababli, bu holat quyidagicha ifodalanadi
.
3. To'lqin chiziqli polarizatsiyaga ega. Bu shuni anglatadiki, elektr vektorining ikkita mumkin bo'lgan ko'ndalang tarkibiy qismidan va faqat komponent noldan farq qiladi. Shunday qilib, vektor tekislikdagi o'qga parallel ravishda tebranadi . Ushbu tekislik polarizatsiya tekisligi deb ataladi.
Taxminlarni hisobga olgan holda, elektr vektorining tarkibiy qismlariga nisbatan Helmgolts tenglamalari tizimi yagona tenglamaga aylanadi
.
Ushbu tenglamada qisman lotin belgisi oddiy lotin belgisi bilan almashtiriladi, chunki noma'lum funktsiya faqat koordinataga bog'liq . Ushbu tenglamaning umumiy echimi shaklga ega:
,
bu erda-o'zboshimchalik bilan, umuman aytganda, murakkab doimiylar.
Ushbu formulani tekis to'lqinning murakkab amplitudalari uchun ifoda bilan taqqoslab, biz eksa bo'ylab turli yo'nalishlarda tarqaladigan bir xil doimiy tarqalish bilan ikkita to'lqinning yig'indisini aks ettirishiga ishonch hosil qilamiz . Birinchi atama tushayotgan (to'g'ri) to'lqinni, ikkinchisi aks ettirilgan (teskari) to'lqinni tasvirlaydi. Yansıtılan to'lqin faqat muhitning heterojenligi mavjud bo'lganda paydo bo'lishi mumkin. Bir hil cheksiz muhit ko'rib chiqilganligi sababli, aks ettirilgan to'lqin yo'q. Keyin aniqlik uchun qo'ying va
.
Berilgan tekis to'lqinda magnit vektorni topamiz. Buning uchun Maksvellning ikkinchi tenglamasidan foydalanamiz
,
qayerdan keladi
.
Operatsiyani oshkor qilganda, biz bunga ishonch hosil qilamiz
.
Shunday qilib, berilgan tekis to'lqindagi magnit maydon vektori faqat tarkibiy qismga ega va shuning uchun elektr maydon vektoriga perpendikulyar.
46-rasm-yutilmasdan bir hil muhitda tekis to'lqin
Shuni ta'kidlash kerakki, ushbu tenglamadan kelib chiqadiki, elektr va magnit maydonlarning tarkibiy qismlari o'rtasida mutanosiblik mavjud:
.
Xulosa shuki, bu erdan keyingi narsa shundaki, muhitda yo'qotishlar bo'lmasa, ya'ni. haqiqiy bo'lsa, maydonlar fazada tebranadi. Bu shuni anglatadiki, yo'qotishsiz muhitdagi tekis elektromagnit to'lqin faqat faol quvvatga toqat qiladi.
Taqsimlangan parametrlarga ega bo'lgan chiziqlar nazariyasidan ma'lumki, ishlaydigan to'lqindagi kuchlanish va oqim o'rtasida mutanosiblik mavjud va u ushbu chiziqning xarakterli (to'lqin) qarshiligi deb ataladi. Yuqoridagi nisbatni xuddi shunday shaklda ifodalash mumkin:
.
Bu erda qarshilik o'lchoviga ega bo'lgan va ma'lum bir muhitning xarakterli (to'lqin) qarshiligi deb ataladigan ba'zi doimiylar mavjud. Kengaytirilgan ifodadan quyidagilar kelib chiqadi:
,
ya'ni, faqat atrof-muhit parametrlari bilan to'liq belgilanadi.
Hisob-kitoblar uchun juda muhim parametr vakuumning xarakterli qarshiligidir
Ushbu formuladagi qiymatlarni almashtirib, biz olamiz .
Ushbu muhitning xarakterli qarshiligini bilish ma'lum magnit maydon bo'ylab tekis to'lqinda elektr maydonini topishga imkon beradi va aksincha.
1.5.7. Faza tezligi va tekis to'lqinlarning doimiy susayishi
Ushbu bo'limda, berilgan umumiy pozitsiyalarga asoslanib, biz ba'zi muhim muhitlarda tekis elektromagnit to'lqinlarning tarqalish xususiyatlarini olamiz.
Vakuum. Vakuumdagi to'lqinlarning fazaviy tezligi umumiy formula bo'yicha topiladi
.
Vakuumdagi to'lqinlarning fazaviy doimiyligi
,
faza tezligi quyidagicha aniqlanadi
.
Shunday qilib, Maksvell nazariyasining asosiy natijalaridan biri vakuumdagi yorug'lik tezligini o'zboshimchalik bilan elektromagnit to'lqin tezligi bilan aniqlashdir. Boshqacha qilib aytganda, vakuumdagi tekis elektromagnit to'lqinlarning tezligi bu to'lqinlarning chastotasidan qat'i nazar, yorug'lik tezligiga teng. Fizikada shunga o'xshash xususiyatlarga ega muhitlar dispersiyasiz muhitlar deb ataladi.
Yo'qotishsiz dielektrik. Amalda tez - tez uchraydigan magnit bo'lmagan dielektrik C holatini hisobga olsak, biz quyidagilarga ega bo'lamiz
.
Shunday qilib, dielektrikdagi faza tezligi va shuning uchun to'lqin uzunligi vakuum uchun hisoblangan o'xshash qiymatlarga nisbatan bir baravar kamayadi:
.
Yo'qotilgan dielektrik. Ushbu muhitda to'lqinlarning tarqalishini tahlil qilish uchun siz murakkab dielektrik o'tkazuvchanlik tushunchasidan foydalanishingiz kerak
,
qaerda
, .
Bunday holda, tarqalishning kompleks doimiyligi quyidagicha yoziladi:
.
Chunki bu ifodani Eyler formulasi bo'yicha ochib, biz faza doimiysi qiymatiga ega bo'lamiz
va doimiy pasayish
.
Yuqorida aytib o'tilganidek, haqiqiy dielektriklar yo'qotish, tartibning juda kichik burchaklari bilan ajralib turadi, shuning uchun tartibning aniqligi bilan biz buni taxmin qilishimiz mumkin
, , .
Bu yerdan
, ,
,
.
Ushbu formulalardan keyingi xulosa shundan iboratki, birinchi taxmindagi faza nisbatlarini hisoblashda materialdagi yo'qotishlarni hisobga olmaslik mumkin. Boshqa tomondan, ideal bo'lmagan dielektrikdagi tekis to'lqinlarning susayish koeffitsienti dielektrik yo'qotish burchagiga to'g'ridan-to'g'ri proportsionaldir.
47-rasm-yo'qolgan muhitda tekis to'lqin
1.5.8. Yaxshi o'tkazuvchan muhitda tekis to'lqinlar
Haqiqiy metallarda va metallga o'xshash muhitda tekis to'lqinlarning tarqalishi masalasini amaliy ahamiyati tufayli batafsilroq ko'rib chiqamiz. Ta'rifga ko'ra, elektrodinamik nuqtai nazardan, vosita yaxshi o'tkazuvchan, ya'ni har bir nuqtada uning o'tkazuvchanlik oqimlarining zichligi siljish oqimlarining zichligidan sezilarli darajada oshsa, metallga o'xshaydi . Metallga o'xshashlikning bir xil sharti quyidagicha shakllantirilishi mumkin
,
ya'ni, murakkab dielektrik o'tkazuvchanlikning xayoliy qismi haqiqiy qismdan sezilarli darajada oshib ketishi kerak.
Shubhasiz, chastota qanchalik past bo'lsa, hamma narsa teng bo'lganda, bu vosita ideal metallga yaqinlashadi. Etarlicha past chastotalarda dielektriklar deb nomlanuvchi ko'plab muhitlar metallga o'xshaydi. Masalan, parametrlari bo'lgan quruq tuproq uchun bizda 1 MGts chastotada . Shunday qilib, radioeshittirish chastotalarida quruq tuproq metall kabi harakat qiladi. Ba'zi hollarda ushbu xususiyat amaliy muammolarni hal qilishni sezilarli darajada soddalashtirishga imkon beradi.
Taklifga ko'ra, metallga o'xshash muhitning murakkab dielektrik o'tkazuvchanligini xayoliy deb hisoblash mumkin:
.
Bunday muhitda tekis elektromagnit to'lqinlarning tarqalishining murakkab doimiyligini topamiz. Umumiy qoida bo'yicha,
.
Chunki ifodani quyidagicha qayta yozish mumkin
.
Shunday qilib,
.
Bu erdan siz yaxshi o'tkazuvchan muhitda to'lqin uzunligini hisoblashingiz mumkin:
.
Shunisi qiziqki, metalldagi to'lqin uzunligi bo'sh joydagi to'lqin uzunligiga nisbatan sezilarli darajada kamayadi. Darhaqiqat, buni hisoblash oson
.
Ushbu tengsizlikka ko'ra, metallda tekis elektromagnit to'lqinlarning fazaviy tezligi sezilarli darajada kamayadi.
Ma'lumki, yo'qolgan muhitda elektromagnit to'lqinlarning amplitudasi qonun bilan kamayadi . Elektromagnit to'lqinlarning amplitudasi uning boshlang'ich darajasidan e marta tushadigan masofaga penetratsiya chuqurligi yoki sirt qatlami (teri qatlami) chuqurligi deyiladi. Ushbu qiymat nisbatni qondiradi
.
.
48 − rasm-penetratsiya chuqurligi
Yuqoridagi nisbatlardan foydalanib, biz quyidagilarga ega bo'lamiz
.
Shunday qilib, biz boshqa ta'rifga kelamiz: metallga o'xshash-bu maydon bir to'lqin uzunligidan kichikroq masofada o'chib ketadigan muhit. Sirt qatlamining chuqurligini hisoblash formulasi quyidagicha:
,
ya'ni, elektromagnit to'lqinlarning metallga kirib borish chuqurligi chastotaning o'sishi va uning o'ziga xos volumetrik o'tkazuvchanligi bilan kamayadi.
Ushbu formuladan foydalangan holda aniq hisoblash shuni ko'rsatadiki, mikroto'lqinli chastotalardagi metallar uchun qiymat juda kichik. Shunday qilib, 10 gigagertsli chastotada (to'lqin uzunligi 3 sm) bizda mavjud bo'lgan mis uchun . Shunday qilib, strukturaning yuzasiga qo'llaniladigan yaxshi o'tkazuvchan moddaning qatlamini, masalan, qalinligi taxminan 0,01 mm bo'lgan Kumushni ishlatish amaliyoti uchun muhim xulosa kelib chiqadi.bunday o'tkazuvchan qoplama mikroto'lqinli qurilmalarning elementlarini past issiqlik yo'qotishlari bilan sodda va arzon bajarishga imkon beradi.
|
| |
