|
Texnologiyalari va kommunikatsiyalarni rivojlantirish vazirligi muhammad al-xorazmiy nomidagi toshkent axborot texnologiyalari universiteti samarqand filiali
|
| bet | 1/5 | | Sana | 14.06.2023 | | Hajmi | 367.5 Kb. | | #72690 |
Bog'liq elektrostatik maydon Kompyuterda foydalanuvchiga mos muhitni tashkil etish, texnik xavfsizlik, SINXRON DVIGATELLAR 1d3674d26484add708f0e84953b6a1f5, mavzu-9, Web dasturlashga asoslangan amaliy tizimlar. Boriyeva Hidoyat-fayllar.org, Topologik saralash. Algoritmning murakkabligini baholash”
O’ZBEKISTON RESPUBLIKASI AXBOROT
TEXNOLOGIYALARI VA KOMMUNIKATSIYALARNI RIVOJLANTIRISH VAZIRLIGI
MUHAMMAD AL-XORAZMIY NOMIDAGI TOSHKENT
AXBOROT TEXNOLOGIYALARI UNIVERSITETI SAMARQAND FILIALI
TELEKOMMUNIKATSIYA TEXNOLOGIYALARI VA
KASB TA’LIMI FAKULTETI Kopyuterni tashkil etish fanidan
Mustaqil ish
Bajaruvchi:Ergashova I Tekshiruvchi:Norqulov A
Samarqand-2022
Elektrostatik maydon energiyasi
Reja:
Energiyaning maydon vektorlari va potensial xamda zaryad
zichliklari orqali ifodalari.
Zaryadlar va zaryadlangan o’tkazgichlarning energiyasi
Elektrostatik maydondagi o‘tkazgichlar
Elektrostatik maydon energiyasi
Elektromagnit maydon uchun avval keltirilgan energiyaning ifodasi
Ko’rinishga ega edi. Shu umumiy formuladan elektrostatik maydon uchun, energiyaning maydon vektorlari orqali ifodasi quydagicha yoziladi:
bundan
Elektrostatik maydon energiyasi zichligi ekanligini oson ko’rish mumkin. (1) dan elektrostatik maydon energiyasi musbat kattalik bo’lib, maydon egallangan butun xajmi boyicha zichligi bilan taqsimlanadi, degan xulosa chiqarish mumkin. Endi maydon energiyasi skalyar potensial va zaryadlari zichligi orqali ifodasini tanlaylik. Buning uchun
Formulani e’tiborga olib (1) ni
Ko’rinishda yozamiz va vektor analizining 13-formulasidan foydalanib (A D)
bu yerda nazarda tutiladi (4)ni (3)ga qoyib
ning o’ng tomonidagi ikkinchi integralga Gauss-Ostrogradskiy teoremasini
qo’llab ko’rinishini o’zgartirish mumkin.
Lekin bundan bir muxim faktni nazardan qochirmaslik zarur. skalyar
potensial integrallash xajmning barcha nuqtalarida uzliksiz vektor esa zaryadlangan sirtlarda uzilishga uchraydi.Shuning uchun integrallash soxasidan uziladigan zaryadlangan sirtlarchi oz ichiga oluvchi soxalarni chegirib tashlash zarur. Unda teorema qollanilganda song ikkinchi xad quydagi korinishini oladi:
bunda S II barcha zaryadlar va ularni maydonini orovchi yopiq sirt S I -xar xil zaryadlangan sirtlarni ajratuvchi S sirtni orovchi yopiq sirt (1-ram) rasm zaryadlar va ularni xosil qilgan maydonlar chekli soxada joylashgan bolsa ularni
II sirtini esa cheksiz katta desak boladi. Shu boisdan (5) orovchi S ning ong tomonidagi birinchi xadni nolga tenglashtirish mumkin. Xaqiqatdan xam bolgan sababli integral ostidagi ifoda 1/rga proportsianal boladi va da u nolga intiladi. Yuqorida qilingan muloxazalar asosida (6) ni ong tomonidan integralni quydagicha yozish mumkin:
yoki chegaraviy shartdan foydalansak oxirgi ifodani k’orinishi
buni ga qo’ysak
xosil bo’ladi. Bu integralda V xajm ostida butun fazo tushinilsa ostida esa fazodagi barcha zaryadlangan sirtlar tushiniladi.
Miqdoriy jixatdan (9) formula bilan bir xil natija beradi. Lekin uning fizik mazmuni biroz farq qilib, oxirgi formulaga kora elektrostatik maydonning energiyasi, zaryadlarning ozaro tasir energiyasidan iboratligini korsatadi.
zaryad elementi potensial maydonda joylashib potensial energiyaga ega boladi. Integral oldindagi ½ ga teng bolgan kopaytma shunday manoga egaki, xar bir zaryad elementini energiyaga bergan xossasi 2 marta xisobga olinadi: bir marta shu zaryadni potensial energiyasi, qolgan barcha zaryadlar maydonida xisoblanayotganda, boshqa safar esa shu zaryadning maydonida qolgan barcha zaryadlarning potensial energiyasi xisoblanayotganda.
|
|
Bosh sahifa
Aloqalar
Bosh sahifa
Texnologiyalari va kommunikatsiyalarni rivojlantirish vazirligi muhammad al-xorazmiy nomidagi toshkent axborot texnologiyalari universiteti samarqand filiali
|
