|
Konservativ sistemaning mexanik energiyasi vaqt o'tishi bilan o'zgarmaydi
|
| bet | 2/8 | | Sana | 06.03.2023 | | Hajmi | 381 Kb. | | #44452 |
Bog'liq Mexanikada saqlanish qonunlari Billing tizimini ishlash texnologiyasi va iqtisodiyotda qo’shgan, test 2, Кадыровс, Untitled.FR12, ТИТУЛКА!!, linza, 2-Лабораторная работа (3), Mavzu Mashg‘ulotlarda tarbiyachining yetakchilik roli va uni o‘-fayllar.org, 1-лаб .Konservativ sistemaning mexanik energiyasi vaqt o'tishi bilan o'zgarmaydi.
Bu qonun mexanik energiyaning saqlanish qonuni deyiladi. Xususan, u yopiq konservativ sistema uchun to’g’ridir:
Agar barcha ichki kuchlar potensial bo'lsa, yoki ish bajarilsa, yopiq sistemaning mexanik energiyasi o'zgarmaydi.
Masalan, tinchlikdagi ishqalanish kuchlari va giroskopik kuchlar ish bajarmaydi. Shuning uchun bunday kuchlarning sistemaga ta'siri uning mexanik energiyasining o'zgarishini keltirib chiqarmaydi.
2. Mexanik energiyaning saqlanishqonunini ikki jismning mutloq elastik to’g’ri markaziy urilishini hisoblashga qo'llanilishini ko'rib o'tamiz. Mutloq elastik urilish deb shunday urilishga aytiladiki, bunda urilayotgan jismlarning mexanik energiyasi boshqa turdagi energiyaga aylanmaydi.
Ikkita massalari m1 va m2 bo'lgan mutloq elastik sharlar urilishguncha sharlarning markazlaridan o'tuvchi 0X o’qi bo'ylab yo'nalgan V1 va V2 tezliklar bilan harakatlanayotgan bo'lsin (2a-rasmda V1 va V2 tezliklar bir tomonga yo'nalgan, vaholanki u1х>u2х>0). Sharlar to’qnashgandan keyingi u1 va u2 tezliklarni topish kerak (2b-rasm).
2-rasm.
Urilish jarayonida urilayotgan elastik jismlar sistemasini yopiq va konservativ deb hisoblash mumkin. Demak, bu masalani echish uchun impuls va mexanik energiyaning saqlanish qonunlaridan foydalanish mumkin. Urilishdan oldin va urilishdan keyin urilgan jismlar deformatsiyalanmagan bo'ladi, shunday ekan bu ikki holatda sistema potensial energiyalari bir xil va nolga teng. U holda mexanik energiyaning saqlanishqonunidan
(4)
ifodaga ega bo'lamiz.
Impulsning saqlanish qonuni bo'yicha
(5)
bo'ladi.
hamma v1, v2, u1 va u2 tezliklar 0X o’qi bo'yicha yo'nalgani uchun (3) tenglikni
(6)
ko'rinishda yozish mumkin. Bu yyerda u1х, u2х, u1x va u2x - V1, V2, u1 va u2 tezlik vektorlarini urilish chiziqiga - 0X o’qiga proeksiyalari. Bunda bo'lgani uchun (4) va (6) ifodalardan
, (7)
, (8)
tenglamalarni olamiz.
(7) va (8) tenglamalarni birgalikda yechish
(8`)
ifodani beradi.
(8) va (8`) tenglamalardan oxirgi
, (9)
formulalarni olamiz.
Ikkita xususiy holni ko'ramiz.
1. Sharlarning massalari bir xil (m1=m2=m). U holda (9) dan
bo'lishi kelib chiqadi, ya'ni urilishda sharlar tezliklarini almashadilar.
2. Ikkinchi sharning massasi birinchi shar massasida ko'p marta katta (m2>>m1). U holda (9) dan quyidagi natijani olamiz:
.
Agar bunda ikkinchi shar tinch turgan bo'lsa (u 2=0),
bo'ladi, ya'ni birinchi shar tinch turgan massasi katta ikkinchi shardan orqaga qaytadi va u1= - v1 tezlik bilan harakatlanadi.
|
| |
