|
§ To’la zanjir uchun Om qonuni. O’tkazgichlarni ulash. Elektr energiya manbalarini ulash. Tokning ishi va quvvati
|
| bet | 5/17 | | Sana | 09.12.2022 | | Hajmi | 108.45 Kb. | | #33819 |
Bog'liq Zanjirning bir qismi uchun Om qonuni. O’tkazgichlarning qarshiligi. O’tkazgich qarshiligining temperaturaga bog’liqligi kurs ishi Yevropa ittifoqining XXI asr boshlaridagi faoliyati, Ilmiy rahbar kurs ishi, O‘zbekiston Respublikasi ilmiy-texnikaviy va tibbiyot hujjatlari Makaziy davlat arxivining tashkil topishi va faoliyati2, Angliyadagi Uot tayler qo’zg’aloni1.2.§ To’la zanjir uchun Om qonuni. O’tkazgichlarni ulash. Elektr energiya manbalarini ulash. Tokning ishi va quvvati.
Joul-Lens qonuni. (2-juftlik)
To’la zanjir uchun Om qonuni.
Mazmuni: to’la zanjir uchun Om qonunining ifodasi va u haqda mulohazalar.
R qarshilikli tashqi qism va r ichki qarshilikli tok manbayidan iborat yopiq zanjirni qaraylik. Energiyaning saqlanish qonunigamuvofiq tok manbayining EYK zanjirning tashqi va ichki qismlaridagi kuchlanish tushishlarining yig’indisiga teng. Chunki yopiq zanjir bo’ylab ko’chadigan zaryadning o’sha potensiali dastlabki holatdagi nuqtaga qaytib keladi, ya’ni: φA=φB.
Demak, =I R+I r, (2.1)
Bu yerda IR va Ir- mos ravishda zanjirning tashqi va ichki qismlaridagi kuchlanish tushishlari. Undan hosil qilingan
I
Rr (2.2)
Ifoda to’la zanjir uchun Om qonunini ifodalaydi:
Tok kuchi zanjirdagi EYK ga to’g’ri proporsional, zanjirning qarshiligi va tok manbayining ichki qarshiligi yig’indisiga esa teskari proporsionaldir.
Tanlangan yo’nalishda EYK musbat zaryadlarning harakat yo’nalishiga yordam bersa, musbat
(>0), tanlangan yo’nalishda musbat zaryadning harakat yo’nalishiga to’sqinlik qilsa, manfiy (>0) hisoblanadi.
(2.2) ifodadan foydalanish da tok manba ichida manfiy qutbdan musbat qutbga, tashqi zanjirda esa musbatdan manfiyga yo’nalgan bo’lishi kerak.
O’tkazgichlarni ulash.
Mazmuni: O’tkazgichlarni ketma-ket va parallel ulash.
O’tkazgichlarni ketma-ket ulash. O’tkazgichlar zanjiriga ketma-ket yoki parallel ulanishi mumkin. O’tkazgichlar ketma-ket ulanganda birinchi o’tkazgichning tugashi ikkinchisining boshlanishiga, ikkinchisining tugashi esa uchunchisining boshlanishiga va hokazo, ulanib barcha qismlardagi tok kuchi bir xil (I=const), zanjirning umumiy qarshiligi esa alohida-alohida qarshiliklarning yig’indisiga teng bo’ladi, ya’ni
I=I1=I2=I3
R=R1=R2=R3
Umumiy kuchlanish tushishi har bir o’tkazgichdagikuchlanishlar tushishlarining yig’indisiga teng, ya’ni:
U=U1+U2+U3.
O’tkazgichlarni parallel ulash. O’tkazgichlar parallel ulanganda esa barcha o’tkazgichlarning boshlanishlari bir nuqtaga, tugashlari ham bir nuqtaga ulanadi, tok kuchi tarmoqlardan oqadigan tok kuchlarining yug’indisiga teng:
I=I1+I2+I3, Kuchlanish tushushi esa bir xil: U=U1=U2=U3=const.
Umumiy qarshilik tarmoqlarning qarshiliklari yordamida quyidagicha topiladi:
1 1 1 1 .
R R1 R2 R3
Elektr energiya manbalarini ulash
Mazmuni: elektr energiya manbalarini ketma-ket va parallel ulash.
Zanjirni zarur bo’lgan elektr energiya bilan ta’minlash uchun tok manbalari o’zaro ulanadi. Manbalarning yagona batareyaga ulanishi ketma-ket yoki parallel bo’lishi mumkin.
Elektr energiya manbalarini ketma-ket ulash. Ketma-ket ulanganda qo’shni manbalarning turli ismli qutblari bir-birlariga ulanadi.
Musbat va manfiy qutblar bir birlariga ulanganligi uchun bir xil potensialga ega. Shuning uchun ham birinchi manbaning manfiy qutbi va ikkinchi manbaning musbat qutbi orasidagi potensiallar farqi shu manbalar EYK ning yig’indisiga teng.
Agar batareyada n ta bir xil manba bo’lsa, yopiq zanjirning chekka qutblaridagi potensiallar farqi bitta manbadagiga nisbatan n marta katta bo’ladi. Shunday qilib ketma-ket ulanganda batareyaning EYK batareyani tashkil etuvchi alohida manbalar EYK ning yig’indisiga teng bo’ladi.
Batareyaning umumiy qarshiligi alohida manbalarning ichki qarshiliklarning yig’indisiga teng: rB=r1+r2+...+rn=nr
Unda Om qonuniga muvofiq bunday zanjirdagi tok kuchi:
n
I
R nr
Elektr energiya manbalarini parallel ulash. Agar elektr energiya manbalarining barcha musbat va barcha manfiy qutblari o’zaro birga ulansa, bunday ulanishga parallel ulanish deyiladi. Odatda, bir xil manbalar parallel ulanganda batareyaning EYK bitta manbaning EYK ga teng bo’ladi. Parallel ulanganda batareyaning qarshiligi bitta batareyaning qarshiligidan kam bo’ladi. Agar batareya ichki qarshiligi r bo’lgan n ta bir xil manbalardan tashkil topgan bo’lsa, batareyaning qarshiligi
r
rb n
Bo’ladi. Unda Om qonuniga muvofiq:
I
R r /n
Tokning ishi va quvvati. Joul-Lens qonuni
Mazmuni: tokning ishi va quvvati; tok ishining va quvvatining birliklari; Joul-Lens qonuni; tokning issiqlik ta’siri.
Tokning ishi. Uchlariga U kuchlanish qo’yilgan bir jinsli o’tkazgich bilan ish ko’raylik. t vaqt davomida o’tkazgichdan q=It zaryad miqdori oqib o’tadi. Elektr toki maydon ta’siridagi q zaryadning ko’chishidan iborat jarayon ekenligini e’tiborga olsak, quyidagini yozishimiz mumkin:
A=qU=Iut (2.3)
Tokning ishi zaryadlarni elektr maydonda ko’chirishda bajarilgan ish bilan aniqlanadi. Zanjirning bir qismi uchun Om qonunidan foydalanib, tokning isho uchun quyidagini hosil qilamiz.
A=UIt= I2Rt U 2 t
R
Tokning quvvati. Quvvat vaqt birligida bajariladigan ish bilan aniqlanishi nazarda tutsak, ushbuga ega bo’lamiz:
A 2R U2
P IU I
t R
Tok ishining va quvvatining birligi. Agar tok kuchi- amperlarda, kuchlanish-voltlarda, qrshilikOmlarda ifodalansa, tokning ishi-joullarda, quvvati esa vattlarda ifodalanadi.
Amalda tok ishining sistemadan tashqari birliklaridan ham foydalaniladi.
1W*soat=1W*3600s=3600J=3,6*103J-1W quvvatli tokning 1 soatdagi ishi;
1kW*soat=1000W*3600s=3600000J=3,6*106J-1kW quvvatli tokning 1 soatdagi ishi.
Joul-Lens qonuni. Agar tok harakatsiz metall o’tkazgichdan o’tayotgan bo’lsa, tokning barcha ishi uni qizdirishga ketadi. Unda energiyaning saqlanish qonuniga muvofiq:
Q=A.
(2.3) ga asosan yozamiz:
2Rt=U 2 t
Q=Iut=I
R
Bu ifoda Joul-Lens qonunini ifodalaydi. Uni tajribalar asosida mustaqil ravishda J.Joul va
E.Lenslar aniqlashgan. O’tkazgichdan tok o’tganda issiqlik ajralishiga sabab erkin elelktronlarning harakat davomida kristall panjara tugunlaridagi ionlarga urilib o’z energiyalarini berishlaridir. Buning nayijasida ionlarning tebranma harakati ortadi, ya’ni o’tkazgich qiziydi.
Shuning uchun ham ajralib chiqadigan issiqlik miqdori qarshilikka to’g’ri proporsionaldir.
|
| |
