ELЕKTR O’LChAShLAR VA ELЕKTR O’LChASh PRIBORLARI

59 
Magnitoelektrik sistemadagi o’lchash asboblarining ishlash prinspi tokli ramkaning magnit 
maydoni bilan o’zaro tasirlashishga asoslangan. Agar magnit maydoniga tokli ramka kiritilsa (4.2- 
rasm) unning aktiv tomonlariga F kuchlar tasir qiladi: ular o’zgarmas magnit maydonda ramkadagi 
tokka kattaligi bo’yicha proporsianal aylantiruvchi moment, yani M
ayl 
= I ni hosil qiladi.
Agar ramka harakatiga prujina teskari ta’sir qilsa u holda burilish burchagi aylantiruvchi 
momentga , demak, ramkadagi tokga ham proporsional bo’ladi. O’lchanadigan tokni bu ramka 
orqali o’tkazib uning burilishi burchagi asosida o’lchanadigan tokning qiymati haqida xulosa 
chiqarish mumkin.
Amalda magnitoelektrik sistemadagi asboblarda magnit maydoni doimiy magnit qutblari 
1 yordamda hosil qilinadi, doimiy magnit qutblari 5 orasiga esa yumshoq po’latdan yasalgan aniq 
markazlangan qo’zg’lmas o’zak 6 joylashtirilgan bo’ladi. Magnit qutblari va o’zakning silindrik 
yuzasi orasida (radial masofada ) bir xildagi havoli zazor bolib, unda bir tekis radial yo’nalgan 
kuchli magnit maydoni hosil bo’ladi. Shu maydonda ramka joylashadi. U ikkita yarim o’q 3 ga 
mahkamlangan to’g’ri to’rt burchakli shaklda alyuminiy karkas 2 ga o’ralgan bir necha o’n yoki 
yuzlarcha ingichka sim o’ramlardan iborat va ikkita spiral prujina 4 yordamida burilishdan saqlab 
turiladi. 
4.2-rasm. Magnitoelektrik sistemadagi o’lchash mexanizmi: 
a- ishlash prinsipi; 
b- tuzilish sxemasi. 
Havoli bo’shliqda ramkaning aktiv tomonlari harakatlanayotgan qismda magnit maydoni 
bir tekis bo’lib, shu qismning hamma nuqtalarida radial joylashgandan ramka burilgan sari uning 
aktiv tomonlari hamma vaqt maydonga perpendikulyar ravishda aylanadi va ramka ta’sir qiluvchi 
kuchlar kattaligi ramka aylanganda o’zgarmaydi. Shuning uchun ramkaning aylanishi bilan 
aylantiruvchi moment kattaligi o’zgaramaydi va asbob shkalasi tekis bo’lingan bo’ladi.
Asbobning ramkasi kuchli magnit maydonida joylashganligi uchun ham unga tashqi magnit 
maydonlarining ta’siri amalda sezilmaydigan darajada bo’ladi. Bunday asbob o’ta sezgir bo’lib 
unda maxsus tinchlantirgichga ehtiyoj qolmaydi.
Strelkaning muvozanat vaziyati atrofidagi tebranma harakatini so’ndirish quyidagicha sodir 
bolabi. Harakatlanuvchi qismining har qanday harakatida alyuminiy karkas 2 ni kesib o’tuvchi 
magnit oqimi o’zgaradi va karkasda e.y.k. hosil bo’ladi. Karkas qisqa tutashgan o’ram bo’lganidan
e.y.k. ta’sirida I tok oqa boshlaydi, bu tok o’zining magnit maydonini hosil qiladi. Lens qoidasiga 
asosan bu maydonning magnitaviy maydon bilan o’zaro tasir natijasida hosil bo’lgan F
т
kuchlar 
harakatlanuvchi qismini harakatga keltiradigan kuchlarga teskari yo’nalgan bo’ladi va shu sababli
strelkaning tebranishlari tez so’nadi.
Asbobning to’k bo’yicha sezgirligi deganda shu asbob harakatlanuvchi sistemaning 
o’lchanayotgan tok birligiga muvofiq keladigan burilish burchagi tushununiladi
I
S


1
α 

60 
bu yerda, S
1
-asbobning to’k bo’yicha sezgirligi; 
α - harakatlanuvchi sistemadan tok o’tganda sistemaning burilish burchagi.
Sezgirlikka teskari quyidagi kattalik

I
C

1
burilish burchagi birligiga mos keluvchi tokni ifodalaydi va tok bo’yicha konstanta deyiladi. 
Tok yo’nalishi o’zgarishi bilan aylantiruvchi moment yo’nalishi o’zgaradi asbob strelkasi 
chapga buriladi. Shuning uchun ham magnitoelektrik sistemadagi asboblar o’zgaruvchan tok 
zanjiridagi bevosita ishlatib bo’lmaydi.
Bu asboblarning quyidagi afzalliklari bor:
shkalasi tekis bo’lingan ; 
aniqligi yuqori ( 0,05 aniqlik klassigacha ) ;

Download 5,37 Mb.