juftliklarining taqsimlanishi. 1- λ =0,619 mkm, α=2000 sm
-1
; 2- λ =0,81 mkm,
α=700 sm
-1
; 3- λ =0,92 mkm, α=90 sm
-1
.
elektron-teshik juftliklar materialda fazoviy taqsimot hosil qiladi ( 4-rasm ga
qarang).Hosil bo‘lgan juftliklarning keyingi taqdiri YAO‘ ateriallarning
diffuzion
yo‘li uzunligiga bog‘likdir. Agar bu parametr kattaligi etarlicha bo‘lsa, u holda
nurlanish tufayli hosil bo‘lgan ortiqcha asosiy bo‘lmagan zaryad tashuvchilar
faqat diffuziya jarayoni tufayli r-p o‘tishga kelib
uning elektr maydoni orqali
ajratilishi mumkin. Optik nurlanishni aylantirilishi jarayonida muhim rolni
elektronlarning diffuziya yo‘li uzunligi( L
p
) va r-p utish chuqurligi (ℓ ) uynaydi,
chunki hosil bo‘laetgan va ajratilishi kerak bo‘lgan juftliklar ularga bog‘liqdir.
Rasm 5.
Yarim o‘tkazgichli kristallda r-p o‘tishlarning joylashish sxemalariga
qarab (a) perpendikulyar va (b) parallel r-p o‘tish tekisligi uchun optik
nurlanishning tushishi. L
n,
L
p
– r- va p – sohalarda asosiy bo‘lmagan zaryad
tashuvchilarning diffuzion uzunliklari; ℓ - yarim o‘tkazgichda nurlanishning kirish
chegarasi; shtrixlangan sohalar – r- va p-sohalardagi metall kontaktlarning
ko‘rinishi.
Optik nurlanishning YAO‘ materialga tushish yo‘nalishiga qarab r-p o‘tish
konstruksiyasining ikki xili mavjud va ularni quyidagi 5- rasmda
keltirilgan holi
uchun ko‘rib o‘tamiz.
1-hol
. Optik nurlanish yo‘nalishiga r-p o‘tish perpendikulyar joylashgan hol.
Optik nurlanish qalinligi l ga teng bo‘lgan YAO‘ materialning butunlay oxirigacha
kiradi.
