Vaqt o’tishi bilan jismning fazodagi vaziyatining o’zgarishigamexanikharakatdebataladi. Ta’rifdan ko’rinib turibdiki har qanday mexanik harakatnibir qiymatdao’rganish uchun, birinchidan jismni biror shartli ravishda tanlabolingan sanoqsistemasiga vaziyatini aniqlash lozim. Ikkinchidan vaqtni o’lchashuchun bizga biror davriy jarayon bo’lishi lozim. Yuqoridagi mulohazalarga ko’raaynibir jismharakatiniyoki biror bir tabiat hodisasini o’rganish uchun uningqachonvaqayerdasodirbo’lishliginibilishlozim.Odatdaistalganjismni
harakatini r radius-vektorgaegabo’lganva t
vaqtdasodirbo’lganliginibilishuchunquyidagi
yozuvniqabulqilamiz:
M(x,y,z)Mr,t.
k
r→xi→y→jz→
r
dr2
dr2
dx2dy2dz2
dr2
dr2
Ikkinuqtaorasidagimasofaistalganvaqtmomentidabarchasanoqsistemalarida bir xil. Fazo va vaqt haqidagi fikrlarga asosan klassik mexanikadaquyidagipostulatlarmavjud.
Klassik mexanikada makroskopik jismlarning harakatini xarakterlovchi fizikkattaliklarnibirvaqtdaxohlaganchaaniqlikBilano’lchashmumkindebhisoblanadi.
Harqandayikkinuqtaningberilganvaqtmomentidagiholatlariorasidagimasofabarchasanoq sistemalaridabirxil.
dr2dx2dy2dz2dr2inv (4)
Yevklidfazosi.Harqandayhodisaningdavomyetishmuddatibarchasanoq
sistemalaridabirxil.ttinv
So’nggi postulatdan klassik mexanikada bir vaqtlilik ham absolyut xarakterga egaekanligi kelib chiqadi. Bu postulatlar asosidafazo, vaqt va harakatdagi materiyabir-biridan ajralgan holda mavjud va o’zaro ta’sir cheksiz tezlik bilan bir ondauzatiladi degan klassik tasavvur yotadi.A.Eynshteynning 1905 yilda yaratganmaxsusnisbiyliknazariyasigako’rao’zarota’sirningtarqalishtezligichegaralangan va u yorug’likning bo’shliqdagi tezligiga tengligi aniqlandi. Maxsusnisbiylik nazariyasi bir-biriga va harakatdagi moddiy jismlarga bog’liq bo’lsaganabsolyut fazo va vaqt mavjud emasligini balki jismlar harakatiga bog’liq bo’lganyagona fazo-vaqt mavjudligini ko’rsatib, fazo va vaqt haqidagi yangi tasavvurlarniilgari surdi. Bunga asosan fazo va vaqt intervallarining hamda bir vaqtlilikningnisbiyxaraktergaegaekanliginiisbotladi.Buyangitasavvurlarasosidarelyativistikmexanikavujudgakeldi.
Moddiy nuqtaning Dekart koordinata sistemasidagi harakat qonunlariniquyidagiko’rinishdayozish mumkin
xx(t),yyt,zzt
(1)
Agar(1)danvaqtnichiqaribtashlasaknuqtaningtrayektoriyatenglamasitopiladi.Bu tenglamalarparametriktenglamalardeyiladi.
Koordinatalarorqaliifodalanganradius-vektor
k
r→xi→y→jz→
(2)
ninazardatutak,(1)nivaqtbo’yichato’liqdifferensialiMnuqtaningtezlikva
tezlanishvektorlariniberadi
→ → →
|