Samarqand dalat universiteti fizika fakulteti nazariy fizika va

Download 1,07 Mb.
bet	23/34
Sana	17.01.2024
Hajmi	1,07 Mb.
	#139278

1 ... 19 20 21 22 23 24 25 26 ... 34

Bog'liq
(UzBooksbot) nazariy mexanika

 ( A , H )   

Nazorat savollari

Lagranj funksiyasi ifodasini yozing.
Langrang tenglamalarini yozing
Gamilton funksiyasini yozing
Gamiltonning kanonik tenglamalari yozing
Gamilton tenglamalarini variasiya prinsipi asosida keltirib chiqaring
Sistema energiyasi nima ?

ma’ruza: KANONIK ALMASHTIRISHLAR

REJA:

Kanonik almashtirishda Gamilton tenglamasi
O’zgaruvchi funksiyaga almashtirish
Yangi kanonik almashtirish formulasi

TAYANCH SO’Z VA IBORALAR: Umumlashgan koordinatalar, fazo, Lagranj tenglamalari, funksiy, Gamilton tenglamalari, Kanonik almashtirishlar

Umumlashgan koordinatalarni tanlab olish biror shart bilan chegaralangan bo’lmaydi – istalgan S ta koordinatalar sistemaning fazodagi holatini bir qiymatli ravishda aniqlab beradi.

d L dt q^ⁱ
_L
q_i

 0,

i  1,2,. , S 

Lagranj tenglamalari bunday tanlab olishga bog’liq bo’lmaydi, shuning uchun bu

tenglamalar
q₁, q₂,...
koordinatalardan istalgan o’zaro bog’liq bo’lmagan

Q₁, Q₂,...
koordinatalarga o’tishga nisbatan invariant bo’ladi. Yangi ^Q

koordinatalar yeski ^qkoordinatalar funksiyasi hisoblanadi. Faraz qilaylikki, ^Q
koordinatalar, shuningdek vaqtning ham funksiyasi hisoblansin, ya’ni

Q_i Q_iq, t 
(1)

Lagranj tenglamalari kabi Gamilton tenglamalari ham bu almashtirishlarga nisbatan o’z ko’rinishlarini o’zgartirmaydi. endi bu yerda (1) almashtirishlarga
o’zaro bog’liq bo’lmagan ^Ro’zgaruvchilarni ham kiritish lozim bo’ladi:

Q_i Q_iq, R,t  P_i P_iq, p, t 

(2)

Shuni aytish kerakki, (2) almashtirishi ixtiyoriy ko’rinishida harakat teglamalarining o’z ko’rinishini o’zgartirmay qolaveradi. O’z ko’rinishlarini saqlab qolishi uchun

_Q_i
_H ' _,
P_i
_P_i
_H '
Q_i

tengliklarning bajarilishi lozim bo’ladi. Bu yerda
H ^P, Q
Gamiltonning biror

yangi funksiyasi. (3) almashtirishlar kanonik almashtirishlar deyiladi. Mumkin bo’lgan (3) almashtirishlardan (4) kanonik almashtirishlarni keltirib chiqarish uchun variasiyasiga murojaat qilamiz. Bu prinsipga ko’ra Lagranj tenglamalari kabi Gamilton tenglamalari ham kelib chiqadi. Buning uchun

P

H

i

i
 _(_p_idq_i Hdt)  0

sharti bajarilgani kabi, yangi o’zgaruvchilar
^'va
^'lar uchun ham

 (_P^'dQ
 H 'dt)  0

_i i

shartining bajarilmog’i zarur hisoblanadi. Bu ikki shart shu paytda ekvivalent bo’ladiki, agar integral ostidagi ifodalar bir-biridan biror ixtiyoriy F funksiyaning to’liq differensialiga farq qilsa, ya’ni

_p_idq_i Hdt  _P_idQ_i H 'dt  dF
(5)

Bu yerdagi F funksiya almashtirishning hosilaviy funksiyasi deyiladi. (5) ni quyidagicha yozamiz

dF  _p_idq_i _P_idQ_i (H 'H )dt
(6)

Bundan biz ^Ffunksiyani ^F^^F^^q^,^Q^,^t^deb topamiz:

i
P  ^^F,
q_i
p   ^^F,

i
Q_i
H '  H  ^^F
t

(7)

funksiyaning berilgan qiymatida (7) formulalar yeski ^^p^,^q^va yangi ^^P^,^Q^

o’zgaruvchilar o’rtasida, shuningdek Gamilton funksiyalari o’rtasida bog’lanishni ifodalaydi.
Ayrim hollarda hosilaviy funksiyani o’zgaruvchilarda ifodalash qulay
bo’lishi mumkin. Buning uchun (6) _^P_i^dQ_ihadni boshqacha qilib yozamiz:
_P_idQ_i d _P_iQ_i _Q_idP_i
va (6) ni qayta yozamiz:

Yangi
d (F  _P_iQ_i)  _p_idq_i _Q_idP_i (H 'H )dt

Ф(q, p,t)  F  _P_iQ_i

hosilaviy funksiya kiritib,
P_i
_ _,
q_i
Q  ^,

i
p_i
H '  H  ^
t

kabi kanonik almashtirishlarni olamiz. Shu yo’l bilan har xil hosilaviy funksiyalar kiritish yordamida yangidan yangi kanonik almashtirishlar olish mumkin.
Kanonik almashtirishlarga misol tariqasida garmonik ossillyatorni qaraymiz.
Ossillyator uchun ^^m^¹^



L 
x²   ² x²
,
2
q  x,
_p_L
x^
 x^,
p ²   ²q ²
H 
2

Yangi impuls va koordinata kiritaylik:
P  iA^*  i^p^ⁱ^^q;
_Q__A_ p  iq

(8)

^P^,^Qdan tashkil topgan Puasson qavsini hisoblaylik:

(P,Q)  i( A^*, A)  ^^P^^Q ^^P^^Q

p q q p

 (i¹
 iⁱ^¹) 
2

 i( ^ⁱ^ⁱ^)  i ^²ⁱ^ 1

2
Demak,
2
A^* , A  i,

P, Q  P, A  1

bajariladi va (8) almashtirishlar kanonik almashtirishlar bo’ladi. yangi o’zgaruvchilarda

PA  i
p ²   ²q ²


ⁱ2

_i p ²   ²q ²
 2
 ⁱH


Bundan
H  ^PA  iPA  i(iA^*, A)  A^* A i

Harakat tenglamalari
A^* , A
lar uchun quyidagicha yoziladi:

dA^* _*
^A^*H
A^*
H ^

 ( A
dt
, H )  ^

PQ
^Q
__P^


 ^¹ A^  A

 

i
 
Bu tenglamalar yechimi
dA ^A H A H ^A

 ( A, H )  ^

dt _P Q Q

^ 

P _i
 iA

hisoblanadi.

^A^^aei^^t,
_A* __a*_eit
(9)

Gamilton funksiyasi vaqtga oshkor bog’liq bo’lmagani uchun bo’ladi va energiya saqlanuvchan bo’ladi.
H _₀
t

p²   ²q²
H 

2

  A^*
A   a^*a

(9) yechimda
a, a^*
larni
A, A^*
lar orqali ifodalash ham mumkin:

U holda

a^* , a
^a^^e^ⁱ^^t^A, ^a^*
lar uchun Puasson qavsi
__eit _A*

(a^*, a)  eⁱ^^t e^ⁱ^^t ( A^*, A)  i

Ya’ni
(a^*, a)
ning qiymati
( A, A^* )
ning qiymati kabi bo’ladi. Lekin
a^* , a

larning vaqt bo’yicha o’zgarishi Haqiqatan
A, A^*
larning o’zgarishidan farq qiladi.

^da ^^a (aH )  i a  ^^a^^H
_a H _

dt t
P Q
Q P

 i a  (0  e^ⁱ^ ^t ^^A)  i a  i a  0
i

Download 1,07 Mb.

1 ... 19 20 21 22 23 24 25 26 ... 34

Download 1,07 Mb.

Samarqand dalat universiteti fizika fakulteti nazariy fizika va

 0,

 ( A, H )   

  

2

Samarqand dalat universiteti fizika fakulteti nazariy fizika va

 ( A, H )  ^

^ 