k o ‘rinishda b o ‘lib, o ‘zgaruvchilarni ajratish y o ‘li orqali muhim
yechim lam i olish mumkin.
y (x ,t) funksiyada x va
t o ‘zgaruvchilar
ajratiladi:
y (x ,t) = \jr(x)f(t).
(3.20)
(3.20) ifodani (3.19) tenglamaga qo‘yilsa
'
1
dr = R y ( x ) = £
f
v{x)
tenglama olinadi. Ushbu ifodadan quyidagi ikkita tenglama kelib
chiqadi:
/ й ^ - = Е / ( 0
(3.21)
at
H(x)\j/{x)=Ei(/(x)
(3.22)
(3.21) tenglamaning yechimini oshkor ravishda quyidagicha yozish
mumkin:
/ ( 0 = C e x d - ' M
(3 23)
(3.22)
tenglama esa Gamilton operatorining xususiy qiymatlarini
aniqlab beruvchi tenglama hisoblanadi. (3.22) dagi
y (x ) to ‘lqin
funksiyalari sistemaning shunday holatlariga mos keladiki, bu holatlarda
energiya aniq qiymatlami qabul qiladi. Aniq energiya qiymatlarga ega
b o ig a n holatlam i kvant m exanikasida statsionar holatlar deb yuritiladi.
(3.20), (3.21) va (3.22) ifodalarga binoan statsionar holatlam ing to ‘lqin
funksiyasini
