• “ * i r = " i V v (3.6)
  • ^ + d i v j = 0 ( 3 1 1 )
  • Ehtimollik oqimi va zichligi




    Download 9,41 Mb.
    Pdf ko'rish
    bet60/240
    Sana08.01.2024
    Hajmi9,41 Mb.
    #132633
    1   ...   56   57   58   59   60   61   62   63   ...   240
    3.2. Ehtimollik oqimi va zichligi
    Shredinger tenglamasidan foydalanib, zarrachalar sonini saqlanish 
    qonunini 
    ifodalovchi uzluksizlik tenglamasini keltirib 
    chiqarish 
    mumkin, y a’ni:
    dw 

    — + 
    div
    i = 0
    Э 
    t 
    (3.5)
    bunda w~(x, y,z) nuqtadagi zarrachalar sonining о ‘rtacha zichligini, -
    j - esa zarrachalar oqimining o ‘rtacha zichligi bildiradi.
    Bu tenglamani hosil qilish uchun 
    (3.4) tenglamaning kompleks 
    qo'shm a tenglamasi yoziladi:
    ..дуг* 
    tr 
    , , Tr ,
    “ * i r = " i V v' 
    (3.6)
    (3.4) 
    tenglamani yr‘ ga, (3.6) tenglamani esa у/ ga ko‘paytirib va 
    olingan natijalami bir-biridan 
    ayirsak, natijada quyidagi ifodaga 
    kelinadi:
    '*(v ‘ ar+^
    ) =' £ ( ^ v v ' , , v v }- 
    (3.7) 
    Hosil b o ig a n tenglamani quyidagi ko‘rinishda yozish mumkin:
    ■ ^(щ /') = — с
    1
    м(уг’У у /-у Я \
    1
    / ’ )
    92


    (3.8) tenglamada у /у k o ‘paytma 
    w ehtimollik zichligini bildiradi, 
    y a ’ni
    W = \[f* у/
    (3.9)
    Agar quyidagi belgilash kiritsak
    1 = 
    (3.10)
    u holda (3.8) tenglamani
    ^ + d i v  j = 0
    ( 3 1 1 )
    d t  
    J
    k o ‘rinishida yozish mumkin. Demak, j vektori ehtimollik oqimining 
    zichligi b o ‘ladi. Agarda (3.11) tenglamada 
    w=y/y ni zarrachalaming 
    o ‘rtacha zichligi sifatida qaralsa, u holda j ni 1 sek da 1 sm2 yuzadan 
    o ‘tadigan zarrachalam ing o ‘rtacha oqimi sifatida qarash mumkin. 
    Shuning uchun, odatda (3.11) tenglamani zarrachalar sonini saqlanish 
    qonuni m a’nosida talqin qilinadi. (3.11) tenglamani V chekli hajm 
    b o ‘yicha integrallab, so ‘ngra Gauss teoremasidan foydalanib,
    — jw dV = -jd iv \d V = - j'indS 
    (ЗЛ 2)
    natija olinadi. (3.12) dagi oxirgi integral V 
    hajm ni chegaralab 
    turuvchi  yuza b o ‘yicha olinadi.
    Agarda integral chegarasidagi hajm sifatida butun fazo olinadigan 
    b o ‘linsa, y a ’ni 
    » b o ‘lsa, u holda fazoning cheksiz uzoqlikda 
    joylashgan sirtlarida to ‘lqin funksiyalari hamda oqim zichligining nolga 
    tengligidan
    ~ j w d V = d jx i/'y d V  = 0
    (3-13)
    natija olinadi. Demak, fazoning biror nuqtasida zarrachani to ‘liq 
    topilish ehtimolligi vaqtga bog‘liq b o ‘lmaydi, shuning uchun ham 
    zarrachalam ing soni o ‘zgarmaydi. Ikkinchi dan (3.13) ifoda vaqt o ‘tishi 
    bilan to ‘lqin funksiyasi normallashuvining 
    o ‘zgarmas 
    ekanligini 
    bildiradi.
    Olingan j va 
    w ni zarrachaning massasi m ga ko‘paytirilsa, 
    quyidagi tengliklarga kelinadi:

    ifj 
    ,
    p m= m w = m 
    j,„=—( v V y * - v ’Viif). 
    (3.14)
    93


    Olingan formulalarda pm kattalik moddaning o ‘rtacha zichligini, j„, 
    esa m odda tokining o ita c h a zichligi m a’nosini bildiradi. 
    (3.11) 
    tenglamaga m urojaat qilinsa, bu kattaliklar quyidagi uzluksizlik 
    tenglamasiga b o ‘ysunadi:
    j - = 0
    (3.15)
    y a ’ni, cheksiz kichik sohada m assaning o ‘zgarishi, shu sohani o ‘rab 
    olgan sirtga m assa oqimining kirishi yoki chiqishi bilan bogiangan.
    Shunga o ‘xshash 

    va 
    w 
    ni zarrachaning 

    zaryadiga 
    k o ‘paytirilsa, elektr zaryadining o ‘rtacha zichligini va elektr tokining 
    o ‘rtacha zichligini olish mumkin, y a ’ni

    Download 9,41 Mb.
    1   ...   56   57   58   59   60   61   62   63   ...   240




    Download 9,41 Mb.
    Pdf ko'rish