Ushbu rasmda keltirilgan burchak taqsimotini batafsil o‘rganib
chiqaylik.
1.
1=0 va
m=0 holatida (5.67) formulaga binoan
ga teng boiadi, demak ehtimollik zichligi o‘zgarmas
в burchakning
qiymatiga bo‘g iiq boimaydi. Impuls momenti nolga teng boigan
holatni, ya’ni
1=0 boiganida, .s'-hoi at deb ataladi, unga tegishli boigan
term esa л-term deyiladi. s-holatda yadrodan hamma yo‘nalishlar
bo‘yicha muayyan
r masofada elektron zichligi bir xil boiadi, ya’ni
r
radiusli sfera markazida yadro joylashgan
va shu sfera bo‘ylab
elektron bir xil taqsimlangan boiadi.
2.
1=1, m=0, ±1 holat />holat deb ataladi, unga tegishli boigan
term esa jP-term deyiladi. Bu holatdagi ehtimollik
P] (cosQ) va
P'/fcosO)
funksiyalar orqali aniqlanadi va bulaming qiymatlarini (5.67) formulaga
binoan olinsa, quyidagi ehtimolliklarga ega boiinadi:
17-rasmda
w\
,±
\
va h'lo ehtimolliklar va ularga tegishli boigan Bor
orbitalari tasvirlangan. Keltirilgan rasmlardan ayonki, Bor nazariyasiga
binoan
m=±l holatida elektroni topish ehtimolligi
о =
~ teng
boiganidagina, ya’ni orbitalami tekisligida, noldan farqli boiadi. Kvant
mexanikasi nazariyasiga ko‘ra
ehtimolliklarning
qiymati zenit
burchagi
в ning boshqa qiymatlarida ham noldan farqlidir. Bu ikkala
nazariyalaming bir biriga mos kelishi, ehtimolliklarning maksimumi
ikkala nazariyada ham e = ^ boiganidagina namoyon boiadi. Shunga
o‘xshash moslik
m=0 holati uchun ham bajariladi, bu holda ehtimollik
maksimumga
в = o boiganida erishadi.
3.
