г -н> z,0 ->
л -в ,(р ->ф + я)
(3.63)
almashtirish olinadi. Koordinatalarning
bunday almashtirishlarida в
burchakka b o g ‘liq b o ‘lgan zarrachaning muayyan impuls momentiga
ega b o ig a n to ‘lqin
funksiyasi
Ylm(
6
,q>) sferik funksiya orqali beriladi.
Berilgan (3.63) inversiya almashtirishlarida
_
у gimiip+n ) _
Ff^icosd) - » ^ H(-cos0) = (-D ^^ C co sO )
ga e g a b o ‘linadi. Shunday qilib, sferik funksiya ( - 1 ) 'songa ko‘payadi,
va
(3.64)
ga o'tadi, y a ’ni berilgan / kvant sonidagi holat juftligi
a = (-l)'
b o ia d i. Yuqoridagi
ifodalardan ravshanki, holat juftligi
m kvant
soniga b o g iiq emas, balki faqat
I kvant soniga b o g iiq b o la r ekan.
Demak, (-1)'=+1
(/-ju ft) b o ig an id a holatlar juft,
yoki musbat
juftlikka ega b o ig a n holatlar deyiladi, agar
(-1 )'= -1 ( / - t o q )
b o ig a n id a
holatlar
toq holatlarda b o iib , manfiy juftlikga ega
bolishad i.
3.7. I ll bobga oid savol va masalalar
1. Vaqt bo ‘yicha holatlam ing o'zgarishi qaysi tenglama orqali
ifodalanadi?
2. Elektromagnit maydonda harakatlanuvchi zarracha
uchun
Shredinger tenglamasini ко ‘rinishi qanday bo ‘ladi?
3. Stasionar holatidagi to ‘lqin funksiyasining vaqtga bog ‘liqligi
qanday ко ‘rinishda bo 'ladi?
4. Masala: ib— = H'V tenglamaning ikkita yechimlari
4*, =t//1exp^—
jra*}', =i//,exp^-~£,f j
m anjud bo ‘Isin,
bunda
bo 'Isin.
